圓形加速器的制作方法

專利名稱：圓形加速器的制作方法
技術領域：
本發明涉及入射低能量束并射出在平衡軌道上加速的高能量束 的圓形加速器。
背景技術：
以往，同步加速器等圓形加速器被提供給使帶電粒子束旋轉加速 并用束輸送系統輸送從該平衡軌道取出的束、從而向期望的對象物照 射的物理實驗，或作為粒子線醫用被提供給癌治療、患部的診斷等中。
在這樣的圓形加速器中，為了連續地射出所加速的帶電粒子，使
用束的電子回旋加速器(betatron)振動的共振。電子回旋加速器振 動的共振是如下的現象。帶電粒子一邊沿著左右(水平方向)或上下 (垂直方向)在圓形加速器的平衡軌道的周圍振動一邊旋轉。將其稱 為電子回旋加速器振動。 一般將電子回旋加速器振動的旋轉軌道的每 一周的振動數稱為調諧(tune)(電子回旋加速器振動數)。調諧可 以用設置于旋轉軌道上的偏轉電磁鐵、四極電磁鐵等控制。如果使調 諧的小數部接近a/b (a、 b為整數)，同時勵磁設置于平衡軌道上的 共振發生用多極磁鐵(例如六極電磁鐵)，則大量旋轉的帶電粒子中 的具有某一定以上的電子回旋加速器振動振幅的帶電粒子的電子回 旋加速器振動的振幅急劇增加。將該現象稱為電子回旋加速器振動的 共振，將穩定區域與不穩定區域的邊界部分稱為穩定界限(分界線， Separatrix)。共振的穩定界限的電子回旋加速器振動振幅的大小依 賴于從調諧的小數部偏離的偏差，偏差越小，其大小越小。對于分界 線外側的束，束變得不穩定而逐漸向圓形加速器的外部取出。這樣在 共振射出中需要調諧的微妙的調整，在射出參數的調整中需要很多時 間。作為進行這樣的共振射出的方法，以往一般公知以下的四個方法。
"方法l"將分界線的大小從最初的大的狀態逐漸變小，使旋轉中 的帶電粒子中的電子回旋加速器振動振幅大的帶電粒子首先發生共 振，之后使振動振幅小的帶電粒子依次發生共振而逐漸從射出器向照 射室射出帶電粒子束。
"方法2"通過將調諧保持為恒定而將穩定界限設為恒定，通過高 頻使束的電子回旋加速器振動的振幅增加而發生共振。
"方法3"通過將調諧保持為大致恒定而將穩定界限設為大致恒 定，通過高頻使束的電子回旋加速器振動的振幅增加而使束增大至穩 定界限的邊界，之后勵磁四極電磁鐵并使分界線減小若干而逐漸取出 帶電粒子束。
"方法4"通過將調諧保持為大致恒定而將穩定界限設為大致恒 定，通過高頻加速電場使束逐漸加速，逐漸取出成為分界線之外的束。
在上述的所有方法中，帶電粒子并非僅在中心軌道旋轉，而通過 中心軌道外側、中心軌道內側等各個部分。在該情況下，在以往例子 中通過在時間上控制六極電磁鐵等而矯正調諧的變化。作為其具體 例，公開出如下技術為了防止起因于平衡軌道由于偏轉電磁鐵、四 極電磁鐵、功能結合型電/f茲鐵等的勵磁電流的變化等而偏移的電子回 旋加速器振動數(調諧)的變化，而穩定地射出帶電粒子束，除了共 振射出用的六極電磁鐵以外，還設置消除起因于偏轉電磁鐵和四極電 磁鐵等的勵磁電流的調諧變化的六極電磁鐵，向上述六極電磁鐵供給 對旋轉束附加消除由于偏轉電磁鐵和四極電磁鐵等的勵磁電流而引 起的調諧變化的發散力、收斂力那樣的勵磁電流(例如專利文獻l)。
專利文獻1:日本特開平11 - 074100號^^才艮

發明內容
但是在上述專利文獻l示出的旋轉型加速器中， (1)為了防止由于起因于偏轉電磁鐵、其它電磁鐵等的勵磁電流的變化的平衡軌道的變異而引起的調諧的變化，需要對六極電磁鐵 等進行復雜的控制，束調整需要較長的時間。
(2)在相同能量的射出中，在共振射出的情況下在減小分界線 的過程中帶電粒子束通過不同的束軌道上，所以為了防止起因于軌道 的變化的調諧的變化，需要復雜的控制，需要很多的束調整時間。
本發明是為了解決上述那樣的課題而完成的，其目的在于提供一 種圓形加速器，靜態地矯正調諧的變化，即使平衡軌道變位，調諧也 大致線性地變化，可以通過簡單的控制穩定地射出束，可以縮短束調 整時間，其結果降低成本。
本發明的帶電粒子束在平衡軌道上旋轉的圓形加速器具備偏轉 電磁鐵，發生偏轉磁場；六極電磁鐵，發生矯正由于帶電粒子束的能 量的差異而引起的電子回旋加速器振動的差異的磁場；以及射出裝 置，從平衡軌道向圓形加速器的外部取出帶電粒子束，
在偏轉電磁鐵的帶電粒子束出入的磁極邊緣部，附設有末端部件 (endpack)，該末端部件在具有帶電粒子束的中心能量的束的平衡 軌道的徑向外側部分設置有第一突起部，在徑向內側部分設置有第二 突起部，并且第一、第二突起部的形狀被設定成在帶電粒子束的加速 能量的范圍內，能量不同的束的電子回旋加速器振動數恒定或相對能 量成為線性。
由于具備這樣的偏轉電磁鐵，所以共振射出時的六極電磁鐵的磁 場強度的時間依賴性成為簡單的一次函數，射出時被加速的帶電粒子 的能量變化時的射出參數的調整變得容易，可以大幅縮短圓形加速器 建設時、長期運轉休止后或裝置部分性改造后等的初始的束調整期 間，具有可以提高運轉的可靠性，并且實現低成本的圓形加速器的效 果。


圖l是示出實施方式1的圓形加速器的設備配置的圖。 圖2是示出實施方式1的偏轉電磁鐵的磁極部分的圖。圖3是放大示出實施方式1的磁極邊緣部的圖。
圖4是示出未在磁極邊緣部設置末端部件時的水平方向的調諧
的能量依賴性的圖。
圖5是示出在將末端部件的長度設為相同、將形成傾斜面的角度
設為e^6i時的水平方向的調諧的能量依賴性的圖。
圖6是示出實施方式1的水平方向的調諧的能量依賴性的圖。 圖7是示出實施方式1的另一例子的水平方向的調諧的能量依賴
性的圖。
圖8是示出實施方式1的共振射出時的六極電磁鐵的強度的時間 依賴性的圖。
圖9是示出實施方式1的束射出時的射出束電流的圖。 圖10是放大示出實施方式2的磁極邊緣部的圖。 圖11是放大示出實施方式3的磁極邊緣部的圖。 圖12是放大示出實施方式4的磁極邊緣部的圖。 圖13是放大示出實施方式5的磁極邊緣部的圖。
標號說明
1束輸送系統
3偏轉電磁4失
4平衡軌道
6六極電》茲4失
31偏轉電磁鐵的磁極
31a磁極面
32磁極邊緣部
32a邊緣外側部
32b邊緣內側部
33a中心能量的束的平衡軌道
33b高能量束的平衡軌道34末端部件 34a第一突起部 34b第二突起部
34c末端部件端面(突起部底邊)
第一突起部的長度 L2第二突起部的長度
第一平衡軌道側端部的傾斜角 e2第二平衡軌道側端部的傾斜角
ai第一傾斜角 a2第二傾斜角
Id第一傾斜面 K2第二傾斜面
Si第一平衡軌道側端部的起點 S2第二平衡軌道側端部的起點 KS光滑的曲線
具體實施方式
實施方式1
根據附圖對本發明的實施方式l進行說明。
圖l是示出本實施方式1的圓形加速器100的設備配置的圖。如 公知，圓形加速器100在使從前級加速器9經由束輸送系統1入射的 帶電粒子一邊在作為旋轉軌道的平衡軌道4周圍旋轉一邊加速之后， 經由射出裝置7并經由射出用束輸送系統8向省略了圖示的照射室供 給帶電粒子。
如圖1所示，圓形加速器100具備入射裝置2，入射從前級加 速器9輸送的帶電粒子、例如質子的束；高頻加速腔(cavity) 5，對 該帶電粒子附加能量；偏轉電磁鐵3，使束軌道彎曲；六極電磁鐵， 發生用于激勵所加速的帶電粒子束的射出時的共振、即將帶電粒子束 的電子回旋加速器振動分割成穩定區域與共振區域的磁場；以及射出裝置7，用于向射出用束輸送系統8射出電子回旋加速器振動振幅增 加的質子束。另外，省略對四臺偏轉電磁鐵3之間的平衡軌道4的記 述。進而，還省略了在圖2 (b)中后述的末端部件34、及其第一、 第二突起部34a、 34b的記述。
圖2示出偏轉電磁鐵3及其磁極部分的放大圖。
圖2 (a)是偏轉電磁鐵3的側面圖，圖2(b)示出從圖2(a) 的A-A箭頭的方向觀察的偏轉電磁鐵3的磁極31的放大圖。在圖2 (a)中，偏轉電磁鐵3具備磁極31，具有隔著磁極空隙G對置的 /P茲極面31a;以及線圈39，發生偏轉^茲場。如圖2(b)所示，偏轉電 磁纟失3的多茲才及31將偏轉半徑R的中心點作為Q，以偏轉角6b彎曲束 軌道。磁極31具有》茲極邊緣部32。而且在本實施方式l中，將位于 上述偏轉半徑R外周側的磁極邊緣部稱為邊緣外側部32a，將內周側 稱為邊緣內側部32b。
圖1所示的平衡軌道4相當于對與圖2(b)所示的束中心軌道 相當的中心能量的束的平衡軌道33a、能量比中心能量高的束(高能 量束)的平衡軌道33b、比中心能量低的束(低能量束)的平衡軌道 33c進行總稱的軌道。在磁極31的束的入口 35a以及出口 35b的磁極 邊緣32,附設有后述的末端部件34。
為了使所加速的帶電粒子4具有收斂作用，在圖2 (b)中將順 時針方向設為正時，將磁極邊緣部32與連接束中心軌道33a和偏轉 半徑R的中心點Q的直線之間的角度6e設成比零度大。 一般將該角 度ee稱為邊緣角度。邊緣角度ee越大，與圖2 (a)的紙面垂直的垂 直方向的束收斂力越大，水平方向的束收斂力越小。另一方面，對于 偏轉電磁鐵3的偏轉角度eb范圍內的磁極31的主要部分，雖然具有 水平方向的收斂力，但垂直方向的收斂力為零。
如上所述，通過恰當地選定邊緣角度9e，可以決定使束沿著水 平方向與垂直方向這雙方收斂的穩定解。如一般公知，大致所有的圓 形加速器如圖2(b)所示將邊緣角度設定成正。在該情況下，上述的 邊緣內側部32b與邊緣外側部32a相比，磁極31所占的比率變小，對于磁極邊緣32部處的磁場強度分布，邊緣內側部32b必然變弱。
其理由為，通常在一般的偏轉電磁鐵中磁極的邊界部的磁場強度 不論在束中心軌道上、在內側還是在外側都大致相同，但在邊緣角度 在正側大(超過10度的情況，在本實施方式1中為30度左右)的情 況下，磁極的邊界部的內側變弱。這是因為，對于電磁鐵整體的磁場 強度，磁阻小的部分變強，但在邊緣角度在正側大的情況下，由于三 維效果，磁極的邊界部的內側方向的磁阻與外側相比變大。因此在內 側與外側束收斂力不同，調諧成為非線性。使該非線性成為線性的方 案為包括本實施方式1的本申請發明的發明點。
圖3示出磁極31的束輸出口側35b附近的磁極邊緣部32的放大圖。
在偏轉電磁考失3的磁極31的磁極端面31b，附設有末端部件34。 在該末端部件34上，在與上述邊緣外側部32a相當的位置設置有第 一突起部34a，在邊緣內側部32b設置有第二突起部34b，并且設置 成與磁極端面31b密接，并沿著束旋轉軌道方向延伸而與磁極面31a 形成同一平面。
另外，在末端部件34的第一、第二突起部34a、 34b之間，形成 有連4妄各自的突起的底邊的末端部件端面34c，該末端部件端面34c 被設置成平行于與第一、第二突起部34a、 34b的頂邊相當的平坦部 34d、 34e。另外，》茲極端面31b與末端部件端面34c也可以不平行。 將從末端部件端面34c至突起部平坦部為止的長度(突起的高度)在 第一突起部34a中設為Lp在第二突起部34b中設為L2，在本實施 方式1中設定成L戶Lle即突起部平坦部34d、 34e不呈現同一平面 性。
另外，第一突起部34a設置有從突起的底邊即末端部件端面34c 上的起點Si到達平坦部34d、并與束的平衡軌道相比朝向徑向外側而 與底邊形成傾斜角e!的第一平衡軌道側端部K,。上述起點SJ殳定在 高能量束平衡軌道33b的徑向外側。
另外，第二突起部34b同樣地設置有具有從底邊上的起點S2到
10達平坦部34e的規定的傾斜角02、并與平衡軌道相比朝向徑向內側的 第二平衡軌道側端部K2，其中將上述起點S2設定在低能量平衡軌道 33c的徑向內側。而且，在本實施方式l中將上述A與92的關系設為e^。
通過在磁極端面31b附設具有這樣的第一、第二突起部34a、 34b 的末端部件34，可以矯正》茲極邊緣部32的邊緣內側部32b的》茲場分 布的減弱。另外，在本實施方式l中，示出了在末端部件34中具有 第一、第二突起部34a、 34b的例子，但也可以在磁極端面31b僅安 裝第一、第二突起部34a、 34b、或者設為分離成二個的末端部件而安 裝。在該情況下，磁極端面31b也可以不是平面，而具有階梯。另外， 在本實施方式l中對束旋轉方向的末端部件形狀進行了敘述，但徑向 的端部形狀不受特別的制約。
在圖4中，針對水平方向的束收斂特性，使用三維磁場和軌道解 析碼，示出調諧的能量依賴性的計算結果。在共振射出中只有水平方 向的調諧成為控制對象，所以僅示出水平方向的依賴性。在圖3中， 計算結果對應于設為不對磁極設置第一、第二末端部件3"、 Mb時 的情況。如圖3所示，能量比中心能量低的束通過偏轉電磁鐵的內側， 能量比中心能量高的束通過偏轉電磁鐵的外側，所以對于磁極邊緣部 32處的磁場強度分布，邊緣內側部分32b的一方變弱，所以對于橫向 的收斂力，內側的一方強于外側。
圖5示出呈現水平方向的束收斂特性的調諧的、表示能量依賴性 的另一例子B。圖4的結果也用虛線A同時示出。該計算結果為在圖 3中將第一、第二突起部34a、34b的長度設為"-L"并且設為e戶6i 時的計算結果。在圖4的A、圖5的B中，水平方向的調諧的能量依 賴性都成為非線性，在共振射出束時需要復雜的電磁鐵控制。
另一方面，圖6用實線C示出呈現水平方向的束收斂特性的調 諧的、表示能量依賴性的另一例子。圖6中的計算結果對應于設為圖 3所示的第一、第二突起部34a、 34b的形狀、即L戶"、e戶6i的情 況，其中對磁極形狀進行最佳化，以便即使改變能量，水平方向的調諧也不變化。如果為這樣的條件，則即使能量變化，調諧也為線性，
射出的條件非常簡單。在圖6中成為無能量依賴性的結果，但其對于 射出并不一定為最佳的條件。在射出時勵磁六極電磁鐵6而將分界線 設定成規定的大小。其原因為，通過勵磁六極電磁鐵6，水平方向的 調諧的能量依賴性在未勵磁六極電磁鐵6時為線性的情況下，保持線 性，但其斜率變化。包括本實施方式1的本發明中的磁極整形的本質 在于能量依賴性成為線性，而無需完全去除能量依賴性。因此，通過 對第一、第二突起部34a、 34b的形狀及其配置進行最佳化，可以使 其線性變化而并非恒定。在圖7中用實線D示出其一個例子。
圖8示出進行共振射出時的圖5的情況A、圖6的情況C、圖7 的情況D的某共振射出時的六極電磁鐵6的強度的時間依賴性的計算 結果。在A的條件下需要根據時間改變六極電磁鐵6的磁場強度，并 在初始的束調整時需要很多的調整時間。另一方面，在C、 D的情況 下六極電磁鐵6的強度的時間依賴性為筒單的一次函數，可以大幅縮 短束調整期間。另外，六極電磁鐵生成矯正由于帶電粒子束的能量的 差異而引起的電子回旋加速器振動的差異的磁場。
圖9示出圖8的D的情況的束射出時的束電流的時間變化的計 算結果。可以知道連續射出了非常穩定的束。
實施方式2
接下來根據作為磁極邊緣部32的部分放大圖的圖IO對實施方式 2進行說明。
如圖10所示，設定為末端部件34的第一突起部34a的長度" 與第二突起部34b的長度L2相等，且e2>ela即，平坦部34d、 34e 具有同一平面性，傾斜角&、 02不具有同一性。另外，將第一突起部 34a的第一平衡軌道側端部K的起點Sj殳定在高能量束的平衡軌道 33b的徑向內側，將第二突起部34b的第二平衡軌道側端部IQ的起點 S2設定在低能量束的平衡軌道33c的徑向外側。
通過附設具有這樣的第一、第二突起部34a、 34b的末端部件34, 可以與上述實施方式1大致同樣地使圖6C所示的調諧的能量依賴性成為線性化。因此，與實施方式1同樣地能量變化時的射出參數的調 整變得簡單，可以大幅縮短初始的束調整期間。
實施方式3
根據作為磁極邊緣部32的部分放大圖的圖11對實施方式3進行說明。
該圖11與上述實施方式2的圖IO相比，不同點僅在于將末端部 件34的第一、第二突起部34a、 34b的第一、笫二平衡軌道側端部 Kp K2的起點設為中心能量束的平衡軌道33a與這些端部之間的交點 S，除此以外相同。
在該情況下也與實施方式1同樣地，可以使調諧的能量依賴性線 性化，能量變化時的射出參數調整被簡單化，可以大幅縮短初始束調 整期間。
實施方式4
根據作為磁極邊緣部32的部分放大圖的圖12對實施方式4進行說明。
該圖12與上述實施方式3的圖ll相比，不同點僅在于末端部件 34的第一、第二突起部34a、 34b的第一、第二平衡軌道側端部Kp K2在中心能量束的平衡軌道33a上通過平滑的曲線KS連接，除此以 外相同。
在該情況下也可以與實施方式1同樣地使調諧的能量依賴性線 性化，能量變化時的射出的參數調整被簡單化，可以大幅縮短初始束 調整期間。
實施方式5
根據作為磁極邊緣部32的部分放大圖的圖13對實施方式5進行說明。
圖13與上述實施方式2的圖IO相比，將形成連接末端部件34 的第一、第二突起部34a、 34b的底邊與平坦部34d、 34e的第一、第 二平衡軌道側端部的傾斜角e^e2設定成相同，進而如第一突起部34a 的沿P箭頭看的側面圖13 (b)所示，隨著從-茲極邊緣部32沿著束
13的旋轉方向離開，磁極空隙G變大那樣的第一傾斜面K3被設置為相 對與磁極面31a形成同一平面的末端部件面具有第一傾斜角w。另外， 同樣地如沿Q箭頭看的側面圖13 (c)所示，將第二傾斜面K4設置 為具有第二傾斜角a2，上述第一、第二傾斜角ai、 (X2設定成a^a2。
另外，該傾斜面K3、 K4無需僅設置在末端部件34的第一突起部34a 和第二突起部34b，并且也無需在徑向的整個面i殳置，而也可以在一 部分設置。進而在該圖13 (b) 、 (c)中，示出了設置于第一、第二 突起部34a、 34b的例子，^f旦也可以在末端部件端面34恰當地i殳定上 述W、 Gl2而設置傾斜面。除此以外與上述圖IO相同。
在本實施方式5中也與實施方式1同樣地能量變化時的射出的參 數的調整變得簡單，可以大幅縮短初始的束調整期間。
以上，實施方式1~5中敘述的偏轉電》茲鐵的磁極邊界部處的邊 緣效果在包括末端部件突起部的磁極未磁飽和的情況下，無能量依賴 性。但是，由于實際上在高能量側發生一些飽和，所以產生一些能量 依賴性。因此，用于使其具有最佳邊緣效果的突起部形狀根據所旋轉 的粒子線的能量而有些不同，但其程度小，所以通過設為與規定的能 量范圍對應的突起部形狀(即磁極形狀)的中間性形狀，可以對上述 規定的能量范圍的粒子線具有期望的邊緣效果。另一方面，在將圓形 加速器用作照射的情況下，可以改變粒子線射出能量來控制照射深 度。
對于照射深度的控制，有在射出后使用范圍轉換機構(range shifter)這樣的能量衰減裝置降低粒子線的中心能量的方法，但在較 大地改變的情況下還采用改變從加速器射出的粒子的射出能量的方 法，在現有裝置中例如通過幾個階段切換射出能量。 (產業上的可利用性)
本發明可以利用于進行使用了帶電粒子束的癌治療、患部的診斷 等的醫療用加速器、對各種材料的粒子線照射、物理實驗用加速器。
權利要求
1.一種帶電粒子束在平衡軌道上旋轉的圓形加速器，其特征在于，上述加速器具備偏轉電磁鐵，發生偏轉磁場；六極電磁鐵，發生矯正由于上述帶電粒子束的能量的差異而引起的電子回旋加速器振動的差異的磁場；以及射出裝置，從上述平衡軌道向上述圓形加速器的外部取出上述帶電粒子束，在上述偏轉電磁鐵的上述帶電粒子束出入的磁極端面附設有末端部件，該末端部件沿著上述帶電粒子束的旋轉方向與磁極面形成同一平面那樣地延伸，并且該末端部件在具有上述帶電粒子束的中心能量的束平衡軌道的徑向外側部分設置有第一突起部，在徑向內側部分設置有第二突起部，在該突起部中具有與上述帶電粒子束的旋轉方向的端部相互平行的平坦部，并且在上述第一突起部朝向上述束的平衡軌道的徑向外側，設置有以突起的底邊為起點并到達上述平坦部的與上述底邊形成傾斜角θ1的第一平衡軌道側端部，在上述第二突起部朝向上述束的平衡軌道的徑向內側，設置有以突起的底邊為起點并到達上述平坦部的與上述底邊形成傾斜角θ2的第二平衡軌道側端部，上述第一、第二突起部平坦部是否處于同一平面上的同一平面性、以及上述傾斜角θ1、θ2的同一性中的至少某一方不同，從而上述第一、第二突起部的形狀不同。
2. 根據權利要求1所述的圓形加速器，其特征在于，在上述第 一、第二突起部之間形成有連接上述各個突起的起點的末端部件端 面，該末端部件端面與上述突起部平坦部平行。
3. 根據權利要求2所述的圓形加速器，其特征在于，上述第一、 第二突起部平坦部處于同一平面上，并且上迷第一突起部的突起的起 點處于上述中心能量束平衡軌道的徑向外側的高能量束平衡軌道的 內側，上述第二突起部的突起的起點處于上述中心能量束平衡軌道的 徑向內側的低能量束平衡軌道的外側，并且上述^比02小。
4. 根據權利要求l所述的圓形加速器，其特征在于，上述第一、第二突起部的起點處于與上述中心能量束平衡軌道的交點。
5. 根據權利要求4所述的圓形加速器，其特征在于，上述第一、 第二突起部的第一、第二平衡軌道側端部在上述起點處通過平滑的曲 線連接。
6. 根據權利要求2所述的圓形加速器，其特征在于，在上述末 端部件的束旋轉方向的端面，設置有磁極空隙隨著沿著上述束的旋轉 方向遠離而變大的傾斜面，并且對于該傾斜面與上述磁極面所成的傾 斜角，上述束的平衡軌道的徑向外側部分比徑向內側部分小。
7. 根據權利要求2所述的圓形加速器，其特征在于，上迷末端 部件由分離的第一和第二末端部件構成，上述第一突起部設置于第一 末端部件，上述第二突起部設置于第二末端部件。
全文摘要
本發明提供一種圓形加速器，在從圓形加速器向外部射出帶電粒子束的情況下，靜態地矯正起因于束軌道的變化的調諧的變化，使調諧線性地變化而易于調整束射出。在偏轉電磁鐵(3)的帶電粒子束出入的磁極邊緣部(32)設置有末端部件(34)，在該末端部件(34)的中心能量束的平衡軌道(33a)的徑向外側部分(32a)設置有第一突起部(34a)，在中心能量束的平衡軌道(33a)的徑向內側部分(32b)設置有第二突起部(34b)，將該第一、第二突起部(34a、34b)的形狀設定成使加速能量、能量不同的束的電子回旋加速器振動數成為恒定，或相對能量成為線性。
文檔編號H05H7/04GK101562938SQ200810190288
公開日2009年10月21日 申請日期2008年12月30日 優先權日2008年4月15日
發明者一二三敬, 吉田克久, 山本和男, 田中博文, 黑田洋一 申請人:三菱電機株式會社