專利名稱：：物鏡的制作方法
技術領域：
：本發明涉及光學拾取裝置及物鏡光學單元，尤其涉及能夠使用不同波長的光源而對不同的光學信息記錄介質適當地進行記錄以及/或者再現信息的光學拾取裝置，及用于其中的物鏡光學單元。
背景技術：
：近來，使用波長大約400nm的藍紫半導體激光而可實施信息的記錄以及/或者再現的高密度光盤系統的研究開發進步神速。當作一例子，所謂的Blu射線碟(下文中稱作BD)是在NA0.85和光源波長405nm的規格下實施信息記錄以及/或者再現的光盤，并且對于和DVD相同尺寸(NA0.6、光源波長650nm、內存容量4.7GB)的直徑12cm的光盤，每一層能夠記錄2327GB的信息。另外，所謂HDDVD(下文中稱作HD)是在NA0.65和光源波長405nm的規格下實施信息記錄以及/或者再現的光盤，并且對于直徑12cm的光盤，每1層能夠記錄15到20GB的信息。并且，在BD中，由于光盤的偏斜(skew)所產生的慧形像差增加。所以，保護層被設計成薄于DVD的例子(保護層厚度是0.1mm，而DVD的保護層厚度是0.6mm)，以減少由于偏斜所產生的慧形像差量。下文中，此種光盤被稱作"高密度光盤"。然而，能夠在此種類型的高密度光盤上適當地記錄以及/或者再現信息這一點，對于作為光盤播放器以及/或者記錄器的產品的價值而言不充分。考慮到目前市面上銷售存儲著各種各樣的信息的DVD的事實，只能夠對高密度光盤進行信息記錄以及/或者再現是不夠的。例如，使用戶擁有的DVD也可同樣地適當實現記錄以及/或者再現信息、則可提高作為高密度光盤用的光盤播放器以及/或者記錄器的商品價值。從此種背景，安裝于高密度光盤光盤用播放器以及/或者記錄器中的光學拾取裝置優選這樣的功能，即，能夠對于高密度光盤和DVD的任一個維持互換性、并且能夠適當記錄以及/或者再現信息。作為對于高密度光盤和DVD的任一個維持互換性、并且能夠適當記錄以及/或者再現信息的方法，有建議可根據進行信息記錄以及/或者再現的光盤的記錄密度而選擇性地轉換用于高密度光盤的光學系統和用于DVD的光學系統。然而，由于需要多個光學系統，所以不利于尺寸的減少并且增加成本。因此，為了想要簡化光學拾取裝置的結構和降低成本，較佳的是，具有互換性的光學拾取裝置中通用高密度光盤用光學系統和DVD用光學系統，盡力減少構成光學拾取裝置的光學元件數目。然后，共用面向光盤而設置的物鏡，并且通過使該物鏡為單一透鏡結構、能夠最有利于簡化和成本降低。并且，作為共同用于記錄以及/或者再現波長彼此不同的多種光盤的物鏡，公知有一種物鏡，其具有在其表面上形成具有球面像差的波長依賴關系的衍射結構，并且使用衍射結構的波長依賴關系而校正由于信息記錄以及/或者再現波長或保護層厚的差異而引起的球面像差。因此，專利文獻1揭示了對于高密度光盤及DVD、以可互換的方式記錄以及/或者再現信息的由單一透鏡構成的物鏡。[專利文獻ll特開200乒79146號公報然而，專利文獻l所揭示的物鏡具有衍射結構，其對藍紫激光光通量產生第二衍射光通量，并且對用于DVD的紅色激光光通量產生第一衍射光通量，并且通過此種衍射結構的衍射作用而校正由于高密度光盤和DVD的保護層厚度的不同而產生的球面像差。然而，此物鏡是單一透鏡結構，能夠以低成本生產物鏡。然而，其有著下面將說明的問題。作為具體的課題，有衍射結構所產生的球面像差的波長依賴關系大的問題。在此種情況中，不能使用振蕩波長從設計的波長偏移的激光光源,因為其需要選擇激光光源，光學拾取裝置的生產成本增加。以"衍射次數x波長/衍射間距(pitch)"表示衍射光通量的衍射角度。為了實現利用衍射作用、使用使用波長彼此不同的光學信息記錄媒體介質之間的互換兼容性，需要在使用波長之間的衍射角保持提供一預定的衍射角度差。上述"激光光源的選擇問題"是由于"衍射次數x波長"的值在用于高密度光盤和DVD的使用波長之間幾乎相同的衍射結構所產生的。在專利文獻l所揭示的物鏡中，藍紫激光光通量和紅激光光通量的"衍射次數x波長"之比為810/655=1.24，接近1(其中，波長單位是am)。所以，其需要必要的衍射角差以校正由于高密度光學信息記錄媒體介質和DVD的保護層厚度之差所產生的球面像差，衍射間距必須小。因此，衍射結構的球面像差的波長依賴關系變大，并且上述的"激光光源的選擇問題，，更加明顯。針對此種問題，發展出在對應于使用激光光源的光軸方向中驅動光學組件等的方法。然而，如此卻產生需要驅動結構、因而增大光學拾取裝置的尺寸的新問題。
發明內容鑒于上述問題獲得本發明，本發明的目的是提供一種光學拾取裝置，雖然其非常精巧，但是通過該裝置，可在不同種類的光學信息記錄介質上精密地實施信息的記錄以及/或者再現；以及提供一種用于該裝置的物鏡光學單元。根據本發明的結構是一種光學拾取裝置，包括一種光學拾取裝置，包含第一光源，用以發出具有波長X1的第一光通量，以在具有厚度tl的保護層的第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點;第二光源，用以發出具有波長的第二光通量，以在具有厚度t2的保護層的第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點；第三光源，用以發出具有波長W的第三光通量，以在具有厚度t3的保護層的第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點；及物鏡光學單元，其具有第一光學路徑差提供結構，由環狀結構所形成，和第二光學路徑差提供結構，由環狀結構所形成；當上述第一光通量、第二光通量以及第三光通量入射到上述物鏡光學單元時的、上述各個物鏡光學單元的倍率幾乎相同；上述第一光學路徑差提供結構提供預定的光學路徑差給通過鄰接的環形區的上述第一光通量，并且對于所有上述第一光通量、第二光通量、第三光通量、將球面像差變成不足(under)和過度(over)中的任一個，上述第二光學路徑差提供結構提供預定的光學路徑差給通過鄰接的環形區的上述笫一光通量，并且在所有上述第一光通量、第二光通量、和第三光通量中、僅對上述第二光通量將球面像差變為不足和過度中的其中另一個。圖l為本實施例的光學拾取裝置的結構的概要圖2為在光源側上的光學表面上形成了作為第一光學路徑差提供結構的衍射結構和作為第二光學路徑差提供結構的相位結構的物鏡OBJ的一例的剖面圖3為在光源側上的光學表面上形成了作為第一光學路徑差提供結構的衍射結構和作為第二光學路徑差提供結構的相位結構的物鏡OBJ的另一例子的剖面圖4(a)為實施例1中使用HDDVD時的距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，圖4(b)為實施例1中使用DVD時的距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，圖4(c)為實施例1中使用CD時的距光軸的高度和散焦量之間的關系圖5(a)為實施例2中使用HD，DVD時的距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，圖5(b)為實施例2中使用DVD時的距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，及圖5(c)為實施例2中使用時的距光軸的高度和散焦量之間的關系圖；及圖6(a)為實施例3中使用HD，DVD時的距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，圖6(b)為實施例3中使用DVD時的距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，及圖6(c)為實施例3中使用CD時的距光軸的高度和散焦量之間的關系圖。具體實施例方式根據本發明的較佳實施例說明如下。項l記載的光學拾取裝置，包括第一光源，用以發出具有波長3d的第一光通量，以在具有厚度tl的保護層的第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點；第二光源，用以發出具有波長X2(XKX2)的第二光通量,以在具有厚度t2(tl^t2)的保護層的第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點；第三光源，用以發出具有波長X3(1.9x3d<33<2.1xXl)的第三光通量，以在具有厚度t3(t2<t3)的保護層的第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點；及物鏡光學單元，其具有環狀結構所形成的第一光學路徑差提供結構，和由環狀結構所形成的第二光學路徑差提供結構。當上述第一光通量、第二光通量以及第三光通量入射到上述物鏡光學單元時的、上述物鏡光學單元的倍率分別為ml、m2、m3時，ml，m2，及m3幾乎相同，上述第一光學路徑差提供結構提供與上述波長3d的奇數倍相當的光學路徑差給通過鄰接的環形區的上述第一光通量，并且對于所有第一光通量、笫二光通量、第三光通量、將球面像差變成不足和過度中的任一個，上述第二光學路徑差提供結構提供上述波長U的偶數倍相當的光學路徑差給通過鄰接的環形區的上述第一光通量，并且在所有上述第一光通量、第二光通量、和第三光通量中、僅對上述第二光通量將球面像差變為不足和過度中的其中另一個。例如，ml，m2，及m3的值可各自滿足下列式子(l)，(2)，及(3)。9-0.02<ml<0.02(1)-0,02<m2<0.02(2)-0.02<m3<0.02(3)此處，上述物鏡光學單元可包括多個光學組件或可以是由單一透鏡所形成的物鏡光學組件。在上述光學拾取裝置中，較佳的是，第一光學路徑差提供結構提供與上述波長XI的奇數倍相當的光學路徑差給通過相鄰環形區的第一光通量，并且對于所有第一光通量、第二光通量、第三光通量、將球面像差變成不足的方向；上述第二光學路徑差提供結構提供與上述波長5d的偶數倍相當的光學路徑差給通過鄰接的環形區的上述第一光通量，并且在所有上述第一光通量、第二光通量、和第三光通量中、僅對上述第二光通量將球面像差變為過度的方向。項2記載的結構是在項1所記載的光學拾取裝置中，滿足下列式子(5)及(6)。ml-0.02<m2<ml+0.02(5)ml-0.02<m3<ml+0.02(6)項3記載的結構是在項1或2中任一個所記載的光學拾取裝置中，上述物鏡光學單元的倍率ml，m2，及m3的值幾乎是零。項4記載的結構是在項1-3中任一個所記載的光學拾取裝置中，滿足式子(1)、(2)、(3)。本發明的結構是通過衍射和倍率的新組合而在3不同光學信息記錄介質上適當實施信息的記錄以及/或者再現的結構。也就是說，為了改善傳統使用的衍射結構等的光學路徑差提供結構的缺陷，通過使用其它光學路徑差提供結構而更進一步進行校正，以解決該問題。首先，只通過在上述物鏡光學單元的光學功能面上的基座非球面表面，難以對使用的任何光學信息記錄介質形成沒有像差的聚光點。因此，利用基座非球面表面和2個光學路徑差提供結構的組合來校正像差。第一光學路徑差提供結構被設計成對由基座非球面表面折射的上述第一光通量和上述第三光通量適當地校正像差。并且，當上述第三波長接近第一波長的偶數倍時，為了讓用于第一光通量和第三光通量的作用不同，對第一光通量付與相當于奇數倍的光學路徑差。然后，根據波長差而提供一半波長移位的光學路徑差給第三光通量，并且可使相對第一光通量和第三光通量的光學作用不同。可分別適當地校正由于保護層厚度不同而引起的球面像差。然后，適當設定環形區間距，通過提供將球面像差改變成不足的方向，使用上述物鏡光學單元本身所擁有的折射功率和第一光學路徑差提供結構的功能的組合，對于例如保護層厚度不同的上述第一光通量和上迷第三光通量、能夠形成精密的聚光點。然而，以此方式設計第一光學路徑差提供結構，對上述第二光通量提供將球面像差過度改變成不足的作用，因此在和上述物鏡光學單元本身所擁有的折射功率的組合中可能無法形成精密聚光點。因此，通過使第二光學路徑差提供結枸具有抵消過度校的作用，使得可在任何光學信息記錄介質上都能適當實施信息的記錄以及/或者再現。然而，必須避免第二光學路徑差提供結構的不良影響作用于由第一光學路徑差提供結構和折射功率的組合而形成的良好波陣面的第一光通量和第三光通量。因此，第二光學路徑差提供結構被設置成提供波長3d的偶數倍的光學路徑差給第一光通量，因此不改變第一光通量的波陣面的相位。另外，當第三光通量具有幾乎第一光通量的偶數倍的波長時，提供波長XI的整數倍的光學路徑差，并且也不改變波陣面的相位。因此，較佳的是，環形區間距被調整成對波長XI和波長的光通量不提供彎曲光線的作用。利用此種結構，第一光通量和第三光通量不受第二光學路徑差提供結構的聚光的影響這樣的優點。因此，"等同偶數倍"指的是(2n-0.1)xXl以上和(2n+0,1)xkl以下的范圍，其中n是自然數。另外，"等同奇數倍"指的是K2n-l)-0.1}xXl以上和((2n-l)+0.1}x3J以下的范圍，其中n為自然數。即使設置此種限制，上述第二光學路徑差結構仍可被設計成施加想要的作用給笫二光通量。此處，為了抵銷被上述第一光學路徑差結構過度改變成不足的方向的球面像差，可將上述第二光學路徑差提供結構設計成提供將球面像差改變成過度的方向的作用。這樣，第二光通量可通過物鏡光學單元的折射功能、第一光學路徑差提供結構的功能、及第二光學路徑差提供結構的功能的3個的組合而在各個光學信息記錄介質中形成良好聚光點。另外，如果使第一光通量、第二光通量、和第三光通量入射到物鏡光學單元上的入射光通量倍率ml，m2，及m3各自滿足關系式(l)，(2)，及(3)時，在物鏡光學單元上入射無限大平行光通量。在上述物鏡光學單元執行追蹤動作時，可抑制慧形像差的產生等，作為光學拾取裝置容易處理，并且特別被用于寫入系統或高速型信息記錄再現裝置中。項5記載的光拾取裝置是項1~4的任一個所記載的光學拾取裝置，其中當第一光通量入射到物鏡光學單元時，利用物鏡光學單元的折射功能和第一光學路徑差提供結構所提供的光學功能的組合而在第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點，當第二光通量入射到物鏡光學單元時，利用物鏡光學單元具有的折射功能和第一光學路徑差提供結構所提供的光學功能，及第二光學路徑差提供結構所提供的光學功能的組合而在第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點，當第三光通量入射到物鏡光學單元時，利用物鏡光學單元的折射功能和第一光學路徑差提供結構所提供的光學功能的組合而在第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點。項6記載的光拾取裝置是在項1~5中的任一個所記載的結構中，其中第一光學路徑差提供結構和第二光學路徑差提供結構彼此迭置并且存在于同一光學表面上。項7記載的光拾取裝置是在項6所記載的結構中，設置有兩個光學路徑差提供結構的光學表面是光源側，并通過平行光入射到上述光學路徑差提供結構而能夠抑制光射線的晦暗。項8記載的光拾取裝置為在項1~7中的任一個所記載的結構中，上述物鏡光學單元的光學功能面，具有包括光軸的中央區域和環繞中央區域的周邊區域。中央區域包括第一光學路徑差提供結構和第二光學路徑差提供結構。中央區域被用于對所有第一光學信息記錄介質、第二光學信息記錄介質、和第三光學信息記錄介質的信息記錄表面形成聚光點。周邊區域被用于只在笫一光學信息記錄介質、第二光學信息記錄介質、和第三光學信息記錄介質之中的第一光學信息記錄介質和第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點。圖2為在光源側的光學表面上形成了作為第一光學路徑差提供結構的衍射結構和作為第二光學路徑差提供結構的相位結構的物鏡OBJ的例子的剖面圖。為了容易明白，夸大描述了衍射結構DS和相位結構PS。第一光通量和第二光通量共同通過中央區域CR，而只有第一光通量通過周邊區PR。在圖2中，實線所示的以光軸X為中心的、剖面為火焰狀(blaze)的衍射結構DS迭置在相位結構PS上，所以成為局部地在軸線方向上產生位移的結構。在圖2所示的例子中，因為衍射結構DS只包括面向正方向的火焰結構，當連接火焰的頂點時，描畫出表示相位結構PS的形狀的包絡線(圖2所示的點劃線)。因此，作為衍射結構DS，也可混合面向負方向的火焰結構。圖3為在光源側的光學表面上形成了作為第一光學路徑差提供結構的衍射結構和作為第二光學路徑差提供結構的相位結構的物鏡OBJ的另一例子的剖面圖。為了容易明白，夸大描畫了表面形狀。在圖3所示的物鏡OBJ中，中央區域CR包括光軸X的第一區域R1、在其周圍的笫二區域R2、以及也在其周圍、并且接觸周邊區域PR的第三區R3。此處，因為面向負方向的火焰結構和相位結構被迭置在第一區域R1中，所以當連接環形區溝槽的底部時，形成表示相位結構PS的形狀的包絡線(圖3所示的點劃線)。在第三區域R3中，因為面向正方向的火焰結構和相位結構被迭置，所以當連接火焰的頂部時，形成表示相位結構PS的形狀的包絡線(圖3所示的點劃線)。第二區域R2是為了切換面向負方向的火焰結構和面向正方向的火焰結構而必需的遷移區域。當把通過衍射結構添加到透過波陣面上的光學路徑差用光學路徑差函數來表現時，該遷移區域是相當于光學路徑13差函數的轉折點的區域。當光學路徑差函數具有轉折點時，光學路徑差函數的斜率變小。如此可擴大環形區間距，并且可抑制由于衍射結構的形狀誤差導致透過率降低。因此，當火焰結構的方向隨著其與光軸分開而一度從負方向轉換到正方向時，相位結構的形狀優選被形成為，在光軸方向上位移的形狀(圖3所示的點劃線)，到中央區域的預定高度為止、使得光學路徑長度隨著離開光軸而變長，在預定的高度外側、光學路徑長度隨著離開光軸而變短，如圖3所示。此時，中央區域的70%的高度的位置包括在光學路徑長度是相位結構的環形區中最長的環形區中最好。在上述光學拾取裝置中，物鏡光學單元具有環繞周邊區域的外周邊區，并且通過外周邊區的第一光通量可被用于在第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點。因此，可對應具有高數值孔徑的第一光學信息記錄介質。而且，外周邊區可具有使通過外周邊區的第二和第三光通量變成閃光(flare)的光學路徑差提供結構，這樣，可對物鏡光學單元付與孔徑光闌的效果。項9記載的光拾取裝置，在項1~8中任一項所記載的結構中，其中第一光學路徑差提供結構是鋸齒狀衍射結構。"鋸齒狀衍射結構"是例如至少一方的光學功能面被分成以光軸為中心的多個光學功能區域、該多個光學功能區域中的至少一個被分成以光軸為中心的多個環形區的區域、并且在各個環形區中設置有預定數量的不連續階梯，并且光軸方向剖面為鋸齒形的結構。項10記載的光拾取裝置，在項9所記載的結枸中，當第一光學路徑差提供結構是衍射結構時，與該衍射結構的光軸平行的方向上的環形區平均階差量dl滿足下列式子MOD(dlx(nl-l)/;j)x人l<MOD(dlx(n2-l)A2)x"，其中MOD(a)是最接近a的整數值，nl是形成用于波長3d的第一光學路徑差提供結構的材料的折射率，n2是形成用于波長X2的第一光學路徑差提供結構的材料的折射率，dl當環形區數為m、各環形區階差量為D1、D2、D3…時，滿足dl=(D1+D2+D3...)/m，此時，當衍射結構所產生并且形成聚光點的第一光通量的衍射光通量的衍射次數是Kl，并且第二光通量的衍射光通量的衍射次數是K2，且對組成物鏡光學單元的玻璃材料的波長；a的折射率是ni，對波長的折射率是n2時，滿足下列式子(Kl.Xl)/(nl-1)<(K2A2)/(n2-1)(4)其中K1，K2都是正整數。根據本結構，可能對第二光通量而非對第一光通量過度實施球面像差校正。項11是項9所記載的光學拾取裝置，其中第一光學路徑差提供結構中的與光軸平行的方向的環形區平均階差量d2滿足下列式子1^d2x(nl-l)/U<1.5,其中nl是形成用于波長Xl的第一光學路徑差提供結構的材料的折射率，d2當環形區數為m、各環形區階差量為D1、D2、D3.,.時，滿足d2=(Dl+D2+D3...)/m，在那時，已通過第一光學路徑差提供結枸的第一光通量的第一次衍射光通量具有最高光量，已通過第一光學路徑差提供結構的第二光通量的第一次衍射光通量具有最高光量，已通過第一光學路徑差提供結構的第三光通量的第一次衍射光通量具有最高光量。項12為項9~11的任一項所記載的光學拾取裝置，其中第一光學路徑差提供結構中的與光軸平行的方向的環形區平均階差量d2滿足下列式子MOD(d2x(nl畫1)/入1)=3，其中MOD(a)是最接近a的整數值，nl是形成用于波長3d的第一光學路徑差提供結構的材料的折射15率，d2當環形區數為m、各環形區階差量為D1、D2、D3.,.時，滿足d2-(Dl+D2+D3…)/m，在那時，已通過第一光學路徑差提供結構的第一光通量的第三次衍射光通量具有最高光量，及已通過第一光學路徑差提供結構的笫二光通量的第二次序衍射光通量具有最高光量，及已通過第一光學路徑差提供結構的第三光通量的第二次衍射光通量具有最高光量。或者，已通過第一光學路徑差提供結構的第一光通量的第三次衍射光通量具有最高光量，及已通過第一光學路徑差提供結構的第二光通量的第二次序衍射光通量具有最高光量，及已通過第一光學路徑差提供結構的第三光通量的第一次衍射光通量具有最高光量。項13為項1~8的任一項所記載的光學拾取裝置，其中第一光學路徑差提供結構是NPS(非周期相位結構)。項14為項1~13的任一項所記栽的光學拾取裝置，其中第二光學路徑差提供結構是鋸齒狀衍射結構。項15為項14所記載的光學拾取裝置，其中第二光學路徑差提供結構中的與光軸平行的方向的環形區平均階差量d3滿足下列式子MOD(d3x(nl，隱l)/3d)=2，其中MOD(a)是最接近a的整數值，nl，是形成用于波長3d的第二光學路徑差提供結構的材料的折射率，d3當環形區數為m、各環形區階差量為D1、D2、D3…時，滿足d3=(Dl+D2+D3...)/m,在此時，已通過第二光學路徑差提供結構的第一光通量的第二次衍射光通量具有最高光量，及已通過第二光學路徑差提供結構的第二光通量的第一次衍射光通量具有最高光量，及已通過第二光學路徑差提供結構的第三光通量的第一次衍射光通量具有最高光量。項16為項1~13的任一項所記載的光學拾取裝置，其中第二光學路徑差提供結構是將包含光軸的截面形狀為階梯狀的圖案排列成同心圓狀，并對每個預定的層級面個數、使階梯僅移動對應于該層級面數的階梯數量的高度的迭置型衍射結構。"迭置型衍射結構"指的是，光學功能面包括以光軸為中心的多個衍射周期，并且該多個衍射周期是連續地配置預定數目的不連續的光軸方向的階梯和以光軸為中心并且由環形區域構成的結構。迭置型衍射結構又被稱作多層級結構或DOE結構。例如，衍射結構是光學組件的光學功能面被分成以光軸為中心的多個環形區，并且此環形區被各自形成鋸齒狀結構的結構。在該一個鋸齒狀部位上具有預定數目的階梯形狀。由此，可根據波長而選擇提供衍射作用的光。作為第二光學路徑差提供結構，也可使用重復階梯形狀的所謂的波長選擇衍射結構。在此結構的例子中，只對某些特定波長給予衍射作用，而具有其它波長的光通量可照原狀通過該結構。于此，因為波長大約是波長3d的2倍，所以當使具有波長的第三光通量原狀透過時，也波長kl的第一光通量也可原狀透過，因此，衍射作用可只提供給具有波長的第二光通量。項17為項16所記載的光學拾取裝置，與第二光學路徑差提供結構中的成為階梯狀的圖案的光軸平行的環形區平均階差量d4滿足下列式子MOD(d4x(nl，-1)/XI)=2k，其中MOD(a)是最接近a的整數值，nl，是形成用于波長XI的第二光學路徑差提供結構的材料的折射率，k為自然數，d4是當環形區數為m、各環形區階差量為Dl、D2、D3…時，滿足d4=(Dl+D2+D3...)/m,在此時，已通過第二光學路徑差提供結構的笫一光通量的第0次衍射光通量具有最高光量，及已通過第二光學路徑差提供結構的第二光通量的第一次衍射光通量具有最高光量，及已通過第二光學路徑差提供結構的第三光通量的第O次衍射光通量具有最高光量。17項18為項16所記載的光學拾取裝置，其中形成在上述第二光學路徑差提供結構的各個圖案上形成的層級面沿著物鏡光學單元的基座非球面表面加以形成。在上述結構中，較佳的是，已通過第二光學路徑差提供結構的第一光通量的第二次衍射光通量具有最高光量，及已通過第二光學路徑差提供結構的第二光通量的第一次衍射光通量具有最高光量，及已通過第二光學路徑差提供結構的第三光通量的第一次衍射光通量具有最高光量。同樣地，至于上述結構，較佳的是，已通過第二光學路徑差提供結構的第一光通量的第O次衍射光通量具有最高光量，及已通過第二光學路徑差提供結構的第二光通量的第一次衍射光通量具有最高光量，及已通過第二光學路徑差提供結構的第三光通量的第0次衍射光通量具有最高光量。項19為項1~13的任一項所記載的光學拾取裝置，其中第二光學路徑差提供結構是NPS(非周期相位結構)。NPS也可被用作上述第二光學路徑提供結構。NPS指的是，通過提供相位差給通過結構的光通量以將波陣面校準成好像沒有像差一樣的結構。在此結構中，球面像差不一定被校正。NPS將具有階差的環形區為光軸為中心進行設置，且各個階梯被形成提供波長XI的偶數倍的光學路徑差給具有波長XI的第一光通量。藉此，該結構不影響第一光通量的波陣面。故提供波長XI的偶數倍之光學路徑差的階梯差也不影響第三光通量的波陣面，因為其提供波長33的整數倍之光學路徑差給具有波長33的第三光通量。另一方面，根據波長kl和波長3i2的波長差，第二光通量由于通過NPS而波陣面變化，利用這個，可形成會聚點良好的波陣面。在NPS的情況下，也可通過調整期環形區間隔以控制改變波陣面變化的方式。"等同偶數倍"指的是，(2n-0.1)xXl以上，且是(2n+0.1)x)J以下的范圍，其中n是自然數。項20為項1~19的任一項所記載之光學拾取裝置，滿足波長kl是380謹<3d<420nm，波長是630誰<U<680腿，波長M是760nm<>3<830nm,第一光學信息記錄介質的保護層厚度tl是0.0875mm〇tl^0,1125mm，第二光學信息記錄介質的保護層厚度t2是0.5mm^t2^0.7mm,及第三光學信息記錄介質的保護層厚度t3是1.1mm^t3^1.3mm。項21為項1~19的任一項所記載的光學拾取裝置，滿足波長U是380腿<>J<420nm,波長是630謹<X2<680nm,波長>3是760nm<>3<830nm,第一光學信息記錄介質的保護層厚度tl是0.5mm舀tl詎0.7mm，第二光學信息記錄介質的保護層厚度t2是0.5mm舀t2^0.7mm，及第三光學信息記錄介質的保護層厚度t3是1.1mm^t3舀1.3mm。考慮到光源的退化，上述光學系統通常被設計成波長X1，X2，及>3與第一光學信息記錄介質的保護層厚度tl，第二光學信息記錄介質的保護層厚度t2，及第三光學信息記錄介質的保護層厚度t3滿足上述條件式。在上述結構中，在波長3d和波長之間建立下列關系較佳。1.5x)a<U<1.7xkl(5)項22為項1~21的任一項所記載的光學拾取裝置，其中物鏡光學單元的材料是玻璃。項22為項1~21的任一項所記載的光學拾取裝置，其中物鏡光學單元的材料是塑料。另外，物鏡光學單元的材料是玻璃和塑料較佳。項24記載的物鏡光學單元，包括物鏡光學單元，包含第一光學路徑差提供結構，由環狀結構形成，和第二光學路徑差提供結構，由環狀結構形成，其中當波長3d的第一光通量入射到物鏡光學單元，并且以倍率M在具有厚度tl的保護層的第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上會聚，波長3i2(H<X2)的第二光通量入射到物鏡光學單元，并且以倍率M在具有厚度t2(tl^t2)的保護層的第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上會聚，且波長>3(1.9x)d<>3<2.1x)J)的第三光通量入射到物鏡光學單元，并且以倍率M在具有厚度O(t2<t3)的保護層的第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上會聚時，上述第一光學路徑差提供結構提供與上述波長3d的奇數倍相當的光學路徑差給通過相鄰環形區的第一光通量，并且對于所有上述第一光通量、第二光通量、第三光通量，將球面像差變成不足和過度中的Y壬一個，上述第二光學路徑差提供結構提供與上述波長XI的偶數倍相當的光學路徑差給通過相鄰環形區的第一光通量，并且在上述第l光通量、第2光通量、第3光通量中、僅對上述第2光通量將球面像差變成不足和過度中的其中另一個。項25為項24所記栽的光學拾取裝置，物鏡光學單元的放大倍數M幾乎是零。項26為項25所記載的光學拾取裝置，滿足式子(7)。-0.02<M<0.02(7)項27為項24~26中任一項所記載的光學拾取裝置，其中當上述第一光通量入射到上述物鏡光學單元時，通過上述物鏡光學單元的折射功能和上迷第一光學路徑差提供結構所提供的光學功能的組合而在上述第一光學信息記錄介質的上述信息記錄表面上形成聚光點，當上述第二光通量入射到上述物鏡光學單元時，通過上述物鏡光學單元的折射功能和上述第一光學路徑差提供結構所提供的光學功能以及上述第二光學路徑差提供結構所提供的光學功能的組合而在上述第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點，及當上述第三光通量入射到上述物鏡光學單元時，通過上述物鏡光學單元的折射功能和上述第一光學路徑差提供結構所提供的光學功能的組合而在上述第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點0項28為項24~27的任一項所記載的光學拾取裝置，其中第一光學路徑差提供結構和第二光學路徑差提供結構彼此迭置，并且位于同一光學表面上。項29為項28所記載的光學拾取裝置，其中具有兩個光學路徑差提供結構的光學表面是光源一側。項30為項24~29的任一項所記載的光學拾取裝置，其中上述物鏡光學單元的光學功能面，具有包括光軸的中央區域和環繞該中央區域的周邊區域，上述中央區域包括上述第一光學路徑差提供結構和上述第二光學路徑差提供結構，當波長X1的第一光通量入射到物鏡光學單元，并通過上述中央區域及上述周邊區域，并且以倍率M會聚在具有厚度tl的保護層的第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上，波長X2(1KX2)的第二光通量入射到物鏡光學單元，并通過上述中央區域及上述周邊區域，并且以倍率M會聚在具有厚度t2(tl^t2)的保護層的第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上，及波長33(1.9xXl<>3<2.1x)J)的第三光通量入射到該物鏡光學單元，通過該中央區域，并且以倍率M會聚在具有厚度t3(t2<t3)的保護層的第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上時，第一光學路徑差提供結構提供與波長XI的奇數倍相當的光學路徑差給通過相鄰環形區的第一光通量，并且對于所有第一光通量、第二光通量、第三光通量、將球面像差變成不足和過度中的任一個，當波長3d的第一光通量入射到物鏡光學單元，并通過上述中央區域及上述周邊區域，并且以倍率M會聚在具有厚度tl的保護層的第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上，波長X2(UOt2)的第二光通量入射到物鏡光學單元，并通過上述中央區域及上述周邊區域，并且以倍率M會聚在具有厚度t2的保護層的第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上，及波長X3(1.9x>d<)3<2.1xXl)的第三光通量入射到該物鏡光學單元，通過該中央區域，并且以倍率M會聚在具有厚度t3的保護層的第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上時，上述第二光學路徑差提供結構提供上述波長3tl的偶數倍相當的光學路徑差給通過鄰接的環形區的上述第一光通量，并且在所有上述笫一光通量、第二光通量、和第三光通量中、僅對上述第二光通量將球面像差變為不足和過度中的其中另一個項31為項24~29的任一項所記載的光學拾取裝置，其中第一光學路徑差提供結構是鋸齒狀衍射結構。項32為項31所記載的光學拾取裝置，其中當第一光學路徑差提供結構是衍射結構時，與該衍射結構的光軸平行的方向的環形區平均階差量dl滿足下列式子MOD(dlx(nl-l)/3d)x)d<MOD(dlx(n2-l)/U)x)a，其中MOD(a)是最接近a的整數值，nl是形成用于波長5d的第一光學路徑差提供結構的材料的折射率，n2是形成用于波長的第一光學路徑差提供結構的材料的折射率，dl當環形區數為m、各環形區階差量為D1、D2、D3…時，滿足dl-(Dl+D2+D3…)/m,項33為項31所記載的光學拾取裝置，其中第一光學路徑差提供結構中的與光軸平行的方向的環形區平均階差量d2滿足下列式子1^d2x(nl-l)/3d<1.5,其中nl是形成用于波長U的笫一光學路徑差提供結構的材料的折射率，d2當當環形區數為m、各環形區階差量為D1、D2、D3…時，滿足d2-(Dl+D2+D3…)/m，項34為項31~33的任一項所記載的光學拾取裝置，其中第一光學路徑差提供結構中的與光軸平行的方向的環形區平均階差量d2滿足下列式子MOD(d2x(nl-l)/XI)=3，其中MOD(a)是最接近a的整數值，nl是形成用于波長3d的第一光學路徑差提供結構的材料的折射率，d2當當環形區數為m、各環形區階差量為Dl、D2、D3…時，滿足d2-(Dl+D2+D3…)/m，項35為項24~30的任一項所記栽的光學拾取裝置，其中第一光學路徑差提供結構是NPS(非周期相位結構)。項36為項24~35的任一項的光學拾取裝置，其中第二光學路徑差提供結構是鋸齒狀衍射結構。項37為項36所記載的光學拾取裝置，其中第二光學路徑差提供結構中的與光軸平行的方向的環形區平均階差量d3滿足下列式子MOD(d3x(nl，-l)/3il)=2，其中MOD(a)是最接近a的整數值，nl，是形成用于波長XI的第二光學路徑差提供結構的材料的折射率，d3當環形區數為m、各環形區階差量為D1、D2、D3…時，滿足d3=(D1+D2十D3…)/m，項38為項24-35的任一項所記載的光學拾取裝置，其中上述笫二光學路徑差提供結構是將包含光軸的截面形狀為具有多個層級面的階梯狀的圖案排列成同心圓狀，并對每個預定的層級面個數、使階梯僅移動對應于該層級面數的階梯數量的高度的迭置型衍射結構。項39為項38所記載的光學拾取裝置，其中與第二光學路徑差提供結構中的階梯狀的圖案的光軸平行的環形區平均階差量d4滿足下列式子MOD(d4x(nl，-l)/XI)=2k，其中MOD(a)是最接近a的整數值，nl，是形成用于波長U的第二光學路徑差提供結構的材料的折射率，d4當環形區數為m、各環形區階差量為D1、D2、D3…時,滿足23<formula>formulaseeoriginaldocumentpage24</formula>項40為項38所記載的光學拾取裝置，沿著上述物鏡光學單元的基座非球面表面形成在上述第二光學路徑差提供結構的各個圖案上形成的層級面。項41為項24~35的任一項所記載的光學拾取裝置，其中第二光學路徑差提供結構是NPS(非周期相位結構)。項42為項24~41中的任一項所記載的光學拾取裝置，上述波長3d滿足380nm<>d<420nm，上述波長滿足630nm<X2<680nm，上述波長33滿足760nm<X3<830nm，上述第一光學信息記錄介質的保護層厚度tl為0.0875mm舀tl^0.1125mm,上述第二光學信息記錄介質的保護層厚度t2為0.5mm^t2^0.7mm，及上述第三光學信息記錄介質的保護層厚度t3為1.1mmSt3^1.3mm。項43為項24~41的任一項所記載的光學拾取裝置，上述波長3d滿足380畫<X1<420nm，上述波長U滿足630畫<U<680腿，上述波長33滿足760nm<X3<830nm,上述第一光學信息記錄介質的保護層厚度tl為0.5mm^tl^0.7mm，上述第二光學信息記錄介質的保護層厚度t2為0.5mm^t2^0.7mm,及上述第三光學信息記錄介質的保護層厚度t3為1.1mmSt3^1.3mm。項44為項24~43的任一項所記載的光學拾取裝置，其中物鏡光學單元的材料是玻璃。項45為項24~43中的任一項所記載的光學拾取裝置，其中物鏡光學單元的材料是塑料。項46記載的物鏡光學系統的設計方法，是用于光學拾取裝置的物鏡光學系統的設計，所述光拾取裝置使用從第一光源發出的波長XI的第一光通量、在具有厚度tl的保護層的第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點，使用從第二光源發出的波長k2(KKk2)的第二光通量、在具有厚度t2(tl^t2)的保護層的第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點，及使用從第三光源發出的波長U(1.9x3d<U<2.1x)d)的第三光通量、在具有厚度t3(t2<t3)的保護層的第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點，所述物鏡光學系統的設計方法包括第一步驟，其設計上述物鏡光學系統的多個折射光學表面，和第一光學路徑差提供結構，其形成在上述多個折射光學表面中的一個光學表面上，由環狀結構構成，并且提供與上述波長3d的奇數倍相當的光學路徑差給通過相鄰的環形區的第一光通量，使得當上述第一光通量入射到倍率為M的該物鏡光學系統，并且在上述第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點時，校正球面像差，且當上述第三光通量入射到倍率為M的上述物鏡光學系統，并且在上述第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點時，校正球面像差；以及第二步驟，其設計第二光學路徑差提供結構，所述第二光學路徑差提供結構形成在上述多個折射光學表面的一個光學表面上，由環狀結構構成，并且提供與上述波長U的偶數倍相當的光學路徑差給通過相鄰的環形區的第一光通量，使得當上述第二光通量入射到由上述第一步驟所設計的倍率為M的上述物鏡光學系統，并且在上述第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點時，校正球面像差。在本說明書中，"物鏡光學單元"表示在光學拾取裝置中面向光學信息記錄介質的位置而配置、并且至少包括具有使光源所發出的波長相互不同的光通量在記錄密度彼此不同的光學信息記錄介質(也被稱作光盤)的各個信息記錄表面上進行聚光的聚光元件的光學元件。另外，在由玻璃透鏡形成物鏡光學單元時，當使用玻璃轉移點Tg為400。C以下的玻璃材料時，可以較低溫成形，所以可使模具壽命延長。關于玻璃轉移點Tg低的玻璃材料，例如有(林)住田光學玻璃產的K-PG325或K-PG375(二者皆為商品名稱)。因此，玻璃透鏡通常具有比樹脂透鏡大的比重。所以當由玻璃透25鏡形成物鏡光學單元時，重量增加并且對驅動物鏡光學系統的致動器增加負擔。因此，當由玻璃透鏡形成物鏡光學單元時使用比重小的玻璃材料較佳。尤其是，比重是3.0以下較佳，是2.8以下更好。另外，當由樹脂透鏡形成物鏡光學單元時，使用環烯族的樹脂材料較佳。在環烯族之中，更好的是使用樹脂材料在相對波長405nm、在溫度25。C的折射率在1.54到1.60范圍內，并且伴隨著從-5。C到70°C內的溫度范圍內的變化、相對波長405nm的折射率變化率dN/dT(。C'1)在-10xl(T5到-8X10-5范圍內。或者，在上述環烯族以外也有"無熱(7廿一T/lO樹脂"作為適用于本發明的物鏡光學單元的樹脂材料。"無熱樹脂"指的是，使直徑是30nm以下的微粒分散的樹脂材料，該微粒具有伴隨基材的樹脂的溫度變化的折射率變化率，和具有反符號的折射率變化率。通常，當微粒混合在透明樹脂材料中時，光被散射并且透過率低。所以其難以當作光學材料。然而，可明白通過使微粒尺寸小于透過光通量的波長，可在實際上不產生散射。因此，當溫度上升時，樹脂材料的折射率被降低，而當溫度上升時，無機微粒的折射率則增加。因此，組合這些性質以彼此抵銷的方式使其作用，可防止折射率變化也是眾所皆知的。通過利用尺寸是30nm以下，20nm以下較佳，10-15nm更好的無機粒子分散在基材樹脂中的材料,作為本發明的物鏡光學單元的材料，可提供有沒有折射率溫度依賴關系或溫度依賴關系極低的物鏡光學單元。例如，在丙烯樹脂中分散氧化鈮(Nb2Os)的微粒。成為基材的樹脂材料的體積比為80%左右，而氧化鈮的體積比為20%左右，并且均勻混合。雖然微粒有著容易凝聚的問題，但是通過提供電荷給粒子表面而進行分散的技術等，可生成必要的分散狀態。如后述那樣，較佳的是，基材的樹脂和微粒的混合.分散在物鏡光學單元射出成形時成列地進行。換言之，較佳的是，在混合和分散之后，物鏡光學單元不要被冷卻或被凝固、直到成形為止。順便一提的是，為了控制折射率相對溫度的變化比，可適當增減該體積比率，并且也可使多種納米尺寸的無機粒子混合并分散。在比例中，雖然在上述例子中為80:20，即4:1，但是可在90:10(9:1)到60:40(3:2)的范圍內作適當調整。當低于9:1時溫度變化抑制的效果變小，反過來，當高于3:2時樹脂的成形能力變得有問題。微粒是無機物較佳，微粒是氧化物更好。另外，優選氧化狀態呈飽和，以上不再氧化的氧化物。微粒是無機物較佳，因為可將無機物質和高分子有機化合物的基材樹脂之間的反應抑制為較低，并且因為微粒是氧化物，可防止伴隨使用所導致的退化。尤其是，在諸如高溫和激光束的照射等嚴苛環境下，氧化容易加速。然而，如果是這樣的無機氧化物的微粒則可防止氧化所導致的退化。另外，自然可以添加抗氧化劑以防止其它因素所導致的樹脂氧化。并且，特開2004-144951，特開平2004-144953，特開2004-144954號等中所說明的材料是適合當作基材樹脂的較佳材料。并不特別限制欲分散在作為塑料樹脂、例如熱可塑性樹脂中的無機微粒，可從能達成本發明的目的、即獲得的熱可塑性樹脂組成物隨溫度的折射率的變化率(以后，采用p"/")小的粒子中任意選擇。具體而言，使用氧化物微粒、金屬鹽微粒、及半導體微粒等較佳，從中選擇吸收、發光、及熒光等不會產生在被用作光學元件的波長區域中的加以使用較佳。作為用于本發明的結構中的氧化物微粒，可使用構成金屬氧化物的金屬從由下列金屬構成的群中選擇1種或2種以上的金屬的氧化物鋰、鈉、鎂、鋁、硅、鉀、鉀、鈧、鈥、釩、鉻、錳、鐵、鈷、鎳、銅、鋅、銣、鍶、釔、鈮、鋯、鉬、銀、鎘、銦、錫、銻、銫、鋇、鑭、鉭、鉿、鴒、銥、鉈、鉛、鉍，和稀土金屬。具體地，例如，引用氧化硅、氧化鈦、氧化鋅、氧化鋁、氧化鋯、氧化鉿、氧化鈮、氧化鉭、氧化鎂、氧化鈣、氧化鍶、氧化鋇、氧化銦、氧化錫、氧化鉛等氧化物；諸如鈮酸鋰、鈮酸卸、和鉭酸鋰等這些氧化物的復合氧化物化合物。而且，稀土氧化物被用于根據本發明的結構中的氧化物微粒。尤其是，例如，引用氧化鈧、氧化釔、三氧化鑭、氧化鈰、氧化鐠、氧化釹、氧化釤、氧化銪、氧化釓、氧化鋱、氧化鏑、氧化鈥、氧化鉺、氧化銩、氧化鐿、氧化鎦。引用碳酸鹽、磷酸鹽、硫酸鹽等當作金屬鹽微粒。尤其是，例如，引用碳酸釣、磷酸鋁。而且，根據本發明的結構中的半導體微粒指的是，由半導體晶體所構成的微粒。半導體晶體組成的具體的組成例子，包括周期表中之第14族元素的單體，諸如硅土、鍺、及錫等；周期表中之第15族元素的單體，諸如磷光體(黑磷光體)等；周期表中之笫16族元素的單體，諸如硒和碲等；由多個周期表第14族元素構成的化合物，諸如碳化硅(SiC)等；周期表中的第14族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如氧化錫(IV)(Sn02)、石克化錫(II,IV)(Sn(II)Sn(IV)S3)、硫化錫(IV)(SnS2)、硫化錫(II)(SnS)、竭化錫(n)(SnSe)、碲化錫(II)(SnTe)、硫化鉛(II)(PbS)、竭化鉛(II)(PbSe)、及碲化鉛(II)(PbTe)等；周期表中的第13族元素和周期表中的第15族元素之化合物(或III-V族化合物半導體)，諸如氮化硼(BN)、磷化硼(BP)、砷化硼(BAs)、氮化鋁(A1N)、磷化鋁(A1P)、砷化鋁(AlAs)、締化鋁(AlSb)、氮化鎵(GaN)、磷化鎵(GaP)、砷化鎵(GaAs)、締化鎵(GaSb)、氮化銦(InN)、磷化銦(InP)、砷化銦(InAs)、及締化銦(InSb)等；周期表中的第13族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如硫化鋁(AhS3)、硒化鋁(AUSe3)、硫化鎵(GazS3)、硒化鎵(Ga2Se3)、碲化鎵(GazTe3)、氧化銦(111203)、硫化銦(111283)、硒化銦(InSe)、及碲化銦(Iii2Te3)等；周期表中的第13族元素和周期表中的第17族元素之化合物，諸如氯化鉈(I)(T1C1)、溴化鉈(I)(TlBr)、硪化鉈(I)(T1I)等；周期表中的第12族元素和周期表中的第16族元素之化合物(或II-VI族化合物半導體)，諸如氧化鋅(ZnO)、硫化鋅(ZnS)、硒化鋅(ZnSe)、碲化鋅(ZnTe)、氧化鎘(CdO)、硫化鎘(CdS)、硒化鎘(CdSe)、碲化鎘(CdTe)、硫化汞(HgS)、硒化汞(HgSe)、及碲化汞(HgTe)等；周期表中的第15族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如硫化砷(in)(As2S3)、硒化砷(III)(As2Se3)、碲化砷(III)(As2Te3)、硫化銻(III)(Sb2S3)、硒化銻(III)(Sb2Se3)、碲化銻(III)(Sb2Te3)、硫化鉍(III)(Bi2S3)、硒化鉍(III)(Bi2Se3)、及碲化鉍(III)(BhTe3)等；周期表中的第11族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如氧化銅(I)(Cii20)及硒化銅(I)(Cii2Se)等；周期表中的第ll族元素和周期表中的第17族元素之化合物，諸如氯化銅(I)(CuCl)、溴化銅(I)(CuBr)、碘化銅(I)(CuI)、氯化銀(I)(AgCl)、及溴化銀(AgBr)等；周期表中的第IO族元素和周期表中的笫16族元素之化合物，諸如氧化鎳(I)(MO)等；周期表中的第9族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如氧化鈷(II)(CoO)、硫化鈷(II)(CoS)等；周期表中的第8族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如四氧化三鐵(Fe304)硫化鐵(II)(FeS)等；周期表中的第7族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如氧化錳(II)(MnO)等；周期表中的第6族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如硫化鉬(IV)(MoS2)及氧化鎢(IV)(W02)等；周期表中的第5族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如氧化釩(II)(VO)、氧化釩(IV)(V02)、及氧化鉭(V)(Ta2Os)等；周期表中的第4族元素和周期表中的第16族元素之化合物，諸如氧化鈦(諸如Ti02，Ti205，Ti203，;5L11509等)等；周期表中的第2族元素和周期表中的笫16族元素之化合物，諸如硫化鎂(MgS)及硒化鎂(MgSe)等；氧族元素尖晶石，諸如鉻(III)氡化鎘(III)(CdCr204)、鉻(III)硒化鎘(III)(CdCr2Se4)、鉻(III)硫化銅(III)(CuCr2S4)、及鉻(III)硒化汞(III)(HgCr2Se4)等；及鈦酸鋇(BaTi03)。另外，由G.Schmid等人于Adv.Mater.，vo14，p.494(1991)所說明之諸如Cu146Se73(triethylphosphine)22等所建立的半導體集群(cluster)也被表列當作例子。通常，熱可塑性樹脂的dn/dT具有負值，即當溫度上升時折射率變小。因此，為了有效地減小熱可塑性樹脂組成物的ldn/dT卜分散具有大的dn/dT的微粒較佳。在使用具有與熱可塑性樹脂的dn/dT的相同符號的微粒時，粒子的dn/dT之絕對值小于作為基材的熱可塑性樹脂的dn/dT較佳。而且，使用具有正值的dn/dT微粒較佳，即具有與被當作基材的熱可塑性樹脂的dn/dT相反符號的dn/dT的微粒。通過分散這些種類的微粒到熱可塑性樹脂內，利用少量微粒可使熱可塑性樹脂組成物的ldn/dTl有效地變小。可根據基材的熱可塑性樹脂的dn/dT的值而適當選擇分散的微粒的dn/dT，但是一般地優選在光學元件中使用的熱可塑性樹脂中分散微粒時，微粒的dn/dT大于-20xl0"較佳，大于-10xl0'6更好。例如，使用氮化鎵、硫化鋅、氧化鋅、鈮酸鋰、及鉭鐵鋰當作具有大的dn/dT微粒較佳。另一方面，當分散微粒在熱可塑性樹脂中時，基材的熱可塑性樹脂和微粒之間的折射率差小較佳。本發明人研究的結果，發現若熱可塑性樹脂和欲分散的微粒之間的折射率差小，則當透過光時較難產生散射。發現當分散微粒在熱可塑性樹脂中時，若粒子越大，在透過光時越容易產生散射，但是若熱可塑性樹脂和欲散的微粒之間的折射率差小，則即使當使用較大微粒對，產生光的散射的程度仍低。熱可塑性樹脂和欲分散的微粒之間的折射率差在0~0.3范圍內較佳，0~0.15范圍內更好。在許多時候，優選作為光學材料的熱可塑性樹脂之折射率大約1.4~1.6較佳，及例如使用硅土(氧化硅)、碳酸鈣、磷酸鋁、氧化鋁、氧化鎂、和鋁鎂氧化物(MgAl204)當作欲分散在這些熱可塑性樹脂中的材料較佳。另夕卜，本發明人所做的研究發現通過分散折射率極低的微粒能夠使熱可塑性樹脂組成的dn/dT變小。因為具有低折射率的微粒之熱可塑性樹脂組成的dn/dT變小，所以認為當微粒的折射率較低時，該樹脂組成中的無機微粒之體積分率可運作以使該樹脂組成的ldn/dTl能夠變小，但是細節尚不清楚。例如，使用硅土(氧化硅)、碳酸鈣、磷酸鋁當作具有極低折射率的微粒較佳。難以同時提高降低熱可塑性樹脂組成的dn/dT、光滲透、和想要的折射率等所有效果，可依據熱可塑性樹脂組成所需的特性，及考量微粒本身的dn/dT之尺寸、微粒和基材的熱可塑性樹脂之間的dn/dT30差、及微粒的折射率適當選擇欲分散在熱可塑性樹脂中的微粒。另夕卜，就維持光滲透而言，通過適當選擇與欲變成基材的熱可塑性樹脂之間的親和力、即相對熱可塑性樹脂的散射性，較難引起散射的微粒較佳。例如，當使用優選用于光學組件的環烯聚合物當作基材時，使用硅土當作在保持光滲透的同時能夠使ldn/dTl變小的微粒較佳。就上述樣t粒而言，可以使用一種無機微粒或組合多種無機微粒。通過使用具有不同特性的多種微粒，可有效地進一步提高所需的特性。關于本發明的無機孩史粒具有平均粒子直徑為1nm以上及30nm以下較佳，具有平均粒子直徑為1nm以上及20nm以下更好，最好的是lnm以上及10nm以下更好。當平均粒子直徑小于1nm時，無機微粒的分散困難，恐怕導致無法獲得想要的性能。因此，平均粒子直徑為1nm以上較佳。當平均粒子直徑超過30nm時，所獲得的熱塑性材料組成物變得混濁并且透明性降低，恐怕導致光透射率變得低于70%。因此，平均粒子直徑為30nm以下較佳。這里所提及的平均粒子直徑指的是，把各個粒子轉換成具有同體積的球體時的直徑(球換算微粒直徑)的體積平均值。另外，并不特別局限無機微粒的形狀，但是使用球狀微粒較佳。具體而言，粒子的最小直徑(當連接與微粒的外周相切的2根連線時，該連線之間的距離的最小值)/最大直徑(當連接與微粒的外周相切的2根連線時，該連線之間的距離的最大值)為的0.5~1.0范圍較佳，0.7~1.0的范圍更好。并不特別局限粒子直徑的分布，但是適合使用較窄的分布，而非寬的分布，以使本發明有效地展現其效果。根據本發明，可提供一種雖然小巧但是能夠在不同種類的高密度光盤上適當實施信息的記錄以及/或者再現的光學拾取裝置。具體實施例方式下面將參考本發明的實施例。圖1為能夠在不同光學信息記錄介質(又稱作光盤)的BD(或HDDVD)、DVD、及CD上適當實施信息的記錄以及/或者再現的本實施例的光學拾取裝置PU1的結構概要圖。此種光學拾取裝置PU1可裝設在光學信息記錄再現裝置中。于此，第一光學信息記錄介質為BD，第二光學信息記錄介質為DVD，及第三光學信息記錄介質為CD。因此，其具有激光模塊LM，其構成包括投射當在DVD上實施信息的記錄以及/或者再現時所發出的680nm的激光光通量(第二光通量)的第二半導體激光EP1(第二光源)、投射當在CD上實施信息的記錄以及/或者再現時的發出的750urn的激光光通量(第三光通量)的第三半導體激光EP2(第三光源)、接收來自DVD之信息記錄表面RL2的反射光通量的第一光接收區DS1、及接收來自CD之信息記錄表面RL3的反射光通量之第二光接收區DS2，及棱鏡PS。在本實施例的物鏡光學單元OBJ中，在光源側的非球面表面上形成有包含光軸的中央區域，配置在其周圍的周邊區域，及配置在其周邊的外周邊區。在中央區域中，第一光學路徑差提供結構和第二光學路徑差提供結構形成為迭置。第一光學路徑差提供結構環形區結構形成，提供等同波長3d的奇數倍的光路徑差給通過相鄰環形區的第一光通量，并且對BD專用的所有第一光通量、DVD用的第二光通量、CD用的第三光通量，將球面像差變成不足的方向。另外，第二光學路徑差提供結構環形區結構形成，提供等同波長3d的偶數倍之光路徑差給通過相鄰環形區的光通量，并且僅對DVD用的第二光通量、將球面像差變成過度的方向。上述物鏡光學系統OBJ按如下的步驟進行設計。首先，當作第一步驟，物鏡光學系統的多個折射光學表面(非球面光學表面)和形成在折射光學表面上的第一光學路徑差提供結構被設計成，當第一光通量、第二光通量、及第三光通量入射到物鏡光學系統時，以在使用時物鏡光學系統的倍率對于BD、DVD、及CD相同的方式，在BD及CD的信息記錄表面上形成良好的聚光點。具體而言，環形區結構形成的第一光學路徑差提供結構被形成在32多個物鏡光學系統中的一個光學表面上，第一光學路徑差提供結構被設計成提供等同波長XI的奇數倍的光學路徑差給通過相鄰環形區的第一光通量。另外，較佳的是，第一光學路徑差提供結構被設計成，對于第一光通量、第二光通量、及第三光通量，將球面像差變成不足和過度中的其中之一。接著，當作第二步驟，當第二光通量已和上述第一步驟相同的倍率入射到由第一步驟所設計的物鏡光學系統時，當在DVD的信息記錄表面上形成聚光點時，第二光學路徑差提供結構被設計成校正由于第一步驟所設計的折射光學表面和第一光學路徑差提供結構的作用而產生的球面像差。具體而言，環形區結構形成的第二光學路徑差提供結構，并且該第二光學路徑差提供結構被設計成提供等同波長XI的偶數倍的光學路徑差給通過相鄰環形區的第一光通量。此處，較佳的是，第二光學路徑差提供結構被設計成僅對第二光通量、將球面像差變成不足和過度的其中之另一個。視需要，通過重復第一步驟和第二步驟，設計合適的折射光學表面、第一光學路徑差提供結構、及第二光學路徑差提供結構。當從藍紫半導體激光LD1發出的波長XI的光通量以平行光通量入射到物鏡光學單元OBJ時，僅非球面表面將球面像差校正成不足。然而，通過第一光學路徑差提供結構、球面像差被適當地校正，并且第二光學路徑差提供結構不會影響到它。其能夠在保護層厚度tl的BD上適當地記錄以及/或者再現信息。另外，當從紅半導體激光EP1發出的波長12的光通量以平行光通量入射到物鏡光學單元OBJ時，僅非球面表面將球面像差校正成不足。所以，通過第一光學路徑差提供結構、球面像差被校正成不足。通過以第二光學路徑差提供結構將其校正成過度，信息被適當地記錄以及/或者再現于保護層厚度是t2的DVD上。另外。當從紅外線半導體激光EP2發出的波長3t3的光通量以平行光通量入射到物鏡光學單元OBJ時，僅非球面表面將球面像差校正成不足。然而，通過第一光學路徑差提供結構、球面像差被適當地校正，并且第二光學路徑差提供結構不會影響到它。其能夠在保護層厚度是t3的CD上適當地記錄以及/或者再現信息。從藍紫半導體激光LD1發出的第一波長408nm之發散光通量傳送到極化二向色棱鏡PPS,在由準直儀透鏡CL將其變為平行光通量之后，以未圖示的1/4波長板將其從線性極化光轉換成環狀極化光，以光闌ST限制其光通量直徑，并且通過物鏡光學單元OBJ，經由厚度為0.0875的保護層PL1成為形成在BD的信息記錄表面RL1的之光點o在信息記錄表面RL1上由信息槽調制的反射光通量再次通過物鏡光學單元OBJ及光闌ST之后，以未圖示的1/4波長板將其從環狀極化光轉換成線性極化光，并且通過準直儀透鏡CL變成會聚光通量，其通過極化二向色棱鏡PPS反射后，在第一光探測器PD1的光接受表面上匯聚。然后，通過使用第一光探測器PD1的輸出信號，通過二軸致動器AC而使物鏡光學單元OBJ聚焦或追蹤，可讀取記錄在BD中的信息。由棱鏡PS反射從紅半導體激光EP1發出的680nm的發散光通量之后，又由極化二向色棱鏡PPS反射并且通過準直儀透鏡CL形成平行光通量。然后，以未圖示的1/4波長板將其從線性極化光轉換成環狀極化光，并且入射到物鏡光學單元OBJ。于此，經由厚度為0.6mm的保護層PL2，由物鏡光學單元的中央區域和周邊區域會聚的光通量變成形成于DVD之信息記錄表面RL2上的光點。于此，通過中央區域和周邊區域以外的區域的光通量被形成閃光。在信息記錄表面RL2上由信息槽調制的反射光通量再次通過物鏡光學單元OBJ及光闌ST。以1/4波長板將其從環狀極化光轉換成線性極化光(未圖示)，并且以準直儀透鏡CL變成會聚光通量。之后，以極化二向色棱鏡PPS反射它。在棱鏡中反射兩次之后，其會聚在第一光接收部分DS1。然后，通過使用第一光接收部分DS1的輸出信號，可讀取記錄在DVD中的信息。以棱鏡PS反射從紅外線半導體激光EP2發出之750nm的發散34光通量，由極化二向色棱鏡PPS反射，之后，以準直儀透鏡CL形成平行光通量。以1/4波長板將其從線性極化光轉換成環狀極化光(未圖示)，并且入射到物鏡光學單元。于此，經由厚度為1.2mm的保護層PL3，只由物鏡光學單元的中央區域會聚的光通量變成形成在CD之信息記錄表面RL3上的光點。于此，通過其它區域的光通量被形成閃爍光通量。在信息記錄表面RL3上由信息槽調制的反射光通量再次通過物鏡光學單元OBJ及光闌ST，及以1/4波長板將其從環狀極化光轉換成線性極化光(未圖示)，并且以準直儀透鏡CL變成會聚光通量。之后，以極化二向色棱鏡PPS反射它。在棱鏡中反射兩次之后，其會聚在第二光接收部分DS2上。然后，通過使用第二光接收部分DS2的輸出信號，可讀取記錄在CD中的信息。(實施例1)接著，將說明可用于上述實施例的例子。在例子1中，第一光學路徑差提供結構和第二光學路徑差提供結構被形成在是單一透鏡的物鏡光學單元之光學表面的中央區域。在表1~3中示出了透鏡數據。表l中的符號ri表示曲率半徑，di表示從第i表面到第(i+l)表面的光軸方向中的位置，及ni表示各個表面的折射率。因此，定義之后(包括表中的透鏡數據)通過使用E(例如，2.5xE-3)表示10的指數(例如2.5xl03)。(表格l)例子1HDDVDDVDCD物鏡的焦距&=2.27mmf2=2.34mmf3=2.33mm影像表面側上的數值孔徑NA1:0.65NA2:0.65NA3:0.51物鏡的光學系統倍率ml:Om2:0m3:0<table>tableseeoriginaldocumentpage36</column></row><table>*&表示從第i表面到第(i+l)表面的位移。*(11，到di，，，表示從第i，i，"表面到第i表面的位移。(表格2)第2"，表面(1.476mm舀h)非球面表面系數k—6.3364E-01A4-4.2311E-03A65.0436E-03A84.1084E-03AlO-5.3622E-03A122.1138E-03A14-3.1786E-04第2"表面(1.19455mm^h〈1.476mm)非球面表面系數k-6.4519E-01A4-4.8752E-03A64.6494E-03A84.0919E-03A10誦5.2266E-03A122.1777E-03A14國3.7013E國04第2，表面(0.557927mm芻h〈1.19455mm)非球面表面系數k一6.3303E-01A4-1.8840E-03A66.2288E-03A8-3.0119E-03AlO-1.9076E-03A122.2446E-03A14-5.7694E-04第2表面(0mm芻h<0.557927mm)非球面表面系數k一5.5555E-01A4—8.2359E-03A66.8885E-03A8-2.0036E-03AlO-2.2154E-03A121.6340E-03A14-3.3402E-04第3，表面(0.967mm^h)非球面表面系數k1.1882E-02A42.8622E-02A6-3.8760E-02A82.1958E-02AlO-6.3081E-03A127.2874E-04A14O.OOOOE+00第3表面(0mm^h<0.967mm)非球面表面系數k2.0065E-02A4-2.7360E-02A61.7561E-02A8-5.7857E-03AlO8.1371E-04A12O.OOOOE+00A140扁OE+00(表3)第2"，表面(1.476mm<h)光學路徑差函數(衍射次數DVD:3次)XB660誰C2-4.8087E-03C4-2.2941E-03C61.0177E-03C8-4.5620E-04CIO8.9625E-05第2"表面(1.19455mm<h<l.476mm)光學路徑差函數(衍射次數HDDVD:3次，DVD:2次)XB422腿C2-3.6562E-03C4-2.0383E-03C69.7975E-04C8-4.6808E-04CIO6.2043E-05第2'表面(0,557929mm<h<l.19455mm)光學路徑差函數(衍射次數HDDVD:3次，DVD:2次，CD:2次)XB430麵C2-3.4332E-03C4-2.0583E-03C61.0106E-03C8-9.5866E-04CIO2.3654E-04第2表面(Omm<h<0.557929mm)光學路徑差功能(衍射次數HDDVD:3次，DVD:2次，CD:392次)430證C2-3.5696E-03C4-2.3823E-03C6-4.6479E-04C81.1071E-02C10國2.1534E國02并且，物鏡光學單元的光學表面被形成為，在數l式中分別代入表1~3所示的系數后的數學式所規定的、在光軸周圍的軸對稱非球面表面(在實施例2、3中同樣)。(數學1)Z=(h2/Y)/[l+>/{l-(K+l)(h/Y)2}l+A4h4+A6h6+A8h8+A10h10+A12h12+A"h"十A16h16+A18h18+A20h20其中，Z為非球面形狀(從接觸非球面的頂點的平面沿著光軸的方向的距離)，h為距光軸的距離，Y為曲率半徑，K為圓錐系數，及A4，A6，A8，A10,A12，A14，A16，A18，A2。為非球面系數。另外，由第一光學路徑差提供結構和第二光學路徑差提供結構而提供給各個波長的光通量由在數學式2的光學路徑差函數中代入表13所示的系數后的數學式所規定(在實施例2及3中也同樣)。(數學式2)(})=dorxx(C2h2+C4h4+C6h6+C8h8+C10h10)其中，(J):光學路徑差函數，1為入射到衍射結構的光通量的波長，U為火焰波長，dor為相對光盤的記錄/再現而使用的衍射光通量的衍射次數，h:距光軸的距離，C2，C4，C6，Cs，do為光學路徑差函數系數，及圖4(a)為例1中使用HDDVD時距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，圖4(b)為例1中使用DVD時之距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，及圖4(c)為例1中使用CD時之距光軸的高度和散焦量之間的關系圖。(例子2)在例子2中，第一光學路徑差提供結構和第二光學路徑差提供結構被形成在單一透鏡的物鏡光學單元的光學表面的中央區域中。透鏡數據顯示在表4~6中。圖5(a)為例2中使用HD，DVD時距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，圖5(b)為例2中使用DVD時距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，及圖5(c)為例2中使用CD時之距光軸的高度和散焦量之間的關系圖。(表格4)例子2HDDVDDVDCD物鏡的焦距fi=3.1mmf2=3.19innif3=3.17mm影像表面側上的數值孔徑NA1:0.65NA2:0.65NA3:0.51物鏡的光學系統倍率ml:0m2:0m3:0第i表面ridi(407.9nm)ni(407.9nm)di(661nm)ni(661nm)di(785nm)ni(785nm)00000ool(光闌直徑)00O.O(4.15mm)O.O(4.15mm)O.(K4.15mm;)2，"2.0673-0.0036301.5583-0.0036301.5392-0.0036301.53722，，1.9712-0.0080501.5583-0.0080501.5392-0.0080501.53722，2.03090.0028181.55830.0028181.53920.0028181.537221.99771.761.55831.761.53921.761.53723，-14.84460.0000001.0O細OOO1.00.0000001.03-12.95851.6981.01.7621.01.3631.04000.61.61830.61.57711.21.57065000.0000001.00.0000001.00.0000001.0女di表示從第i表面到第(i+l)表面的位移。頭di，到di"，表示從第i，-i"，表面到第i表面的位移。(表5)第2"，表面(2.015mm舀h)非球面表面系數k-5.1330E-01A44.7453E-0442A61.1957E-03A8-3.2188E-04A106.7242E-05A12-1.9247E-05A141.3046E-06第2"表面(1.627mm^h〈2.015mm)非球面表面系數k-5.0416E-01A4-2.0181E-03A64.0125E-04A8-4.4218E-04A108.8719E-05A12-2.8183E-06A14-1.1363E-06第2'表面(0.781mm^h<1.627mm)非球面表面系數k-3.3204E-01A49.8418E-04A6-2.8508E-03A8-1.7183E-04A106.0934E-04A12-2.4368E-04A143.1371E-05第2表面(0mm舀h〈0.781mm)非球面表面系數k-6.2999E-01A4-9.1919E-04A68.2567E-04A8-3.1894E-04AlO6.8151E-05A12-1.56550E-05A141.8317E-06第3，表面(1.281mm^h)非球面表面系數k1.4091E-03A46.8673E-03A6-4.3371E-03A81.3239E-03AlO-2.1645E-04A121.4592E-05A14O.綱OE十OO第3表面(0mm^h<1.281mm)非球面表面系數k6.5665E-03A4-4.5413E-03A61.4141E-03A8-1.9214E-04AlO1.1604E-05A120.0000E+00A140.0000E+00(表6)第2，"表面(2.015mm")光學路徑差函數(衍射次數DVD:3次)}J3661nm44C2-8.5317E-03C4-2.1148E-03C64.6703E-04C8-1.3964E-04CIO1.2506E-05第2"表面(1.627mm<h<2.015)光學路徑差功能(衍射次數HDDVD:3次，DVD:2次)3JB422腿C2-2.7534E-03C4-9.8952E-04C65.0089E-04C8-1.5993E-04CIO1.6387E-05第2，表面(0.781mm<h<1.627)光學路徑差功能(衍射次數HDDVD:3次，DVD:2次，CD:2次))JB430畫C2-2.5159E-03C4-5.0889E-04C66.0415E-05C8-6.3277E-05CIO1.1297E-05第2表面(0mm"<0.781)光學路徑差函數(衍射次數HDDVD:3次，DVD:2次，CD:2次)XB430腿C2-2.5159E-03C4-9.3222E-04C69.5516E-04C8-7.1157E-04CIO-9.5280E-05(例子3)在例子3中，第一光學路徑差提供結構和第二光學路徑差提供結構被形成在單一透鏡的物鏡光學單元之光學表面的中央區域。透鏡數據顯示在表7~9中。圖6(a)為例3中使用HDDVD時距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，圖6(b)為例3中使用DVD時之距光軸的高度和散焦量之間的關系圖，及圖6(c)為例3中使用CD時距光軸的高度和散焦量之間的關系圖。(表7)例子3HDDVDDVDCD物鏡的焦距f,3.1mmf2=3.04mmf3=2.98mm影像表面側上的數值孔徑NA1:0.65NA2:0.662NA3:0.51物鏡的光學系統放大倍數ml:0m2:0m3:0<table>tableseeoriginaldocumentpage47</column></row><table>*&表示從第i表面到第(i+l)表面的位移。*各個di，di，，，表示從第i，第i"，表面到第i表面的位移。(表8)第2"表面(1.536mm^h)非球面表面系數k一5.5021E誦01A4-1.1531E-03A64.9495E-04A8-5.2887E-05A106.8790E-05A12-2.6130E-05A143.2493E-06第2，表面(0.640mm^h<1.536mm)非球面表面系數k-6.2013E-01A4-2.2198E-03-04A10-8.3965E-05A122.4172E-04A14-6.1521E-05第2表面(0mm^h<0.640mm)非球面表面系數k1.2591E-01A49.7688E-03A6-3.0895E-02A8-4.6806E-05AlO6.0096E-05A12-2.7514E-05A143.6602E-06第3，表面(1.155mm蕓h)非球面表面系數k1.1692E-04A46.9208E-03A6-4.4641E-03A81.4470E-03AlO-2.3774E-04A121.5996E-05A140.0000E+00第3表面(0mm^h<1.155mm)非球面表面系數k-1.3020E-0248A42.2377E-02A6-6.6028E-03A8-2.0257E-04A101.2107E-05A120.0000E+00A140.0000E+00(表9)第2"表面(1.536mmSh)光學路徑差函數(衍射次數HDDVD:1次，DVD:1次，CD:l次)kB480證C2-0.014252299C4-0.001011949C60.000157457C8-3.23764E-05CIO1.14618E-06第2，表面(0.640mm^h<1.563mm)光學路徑差函數(衍射次數HDDVD:1次，DVD:1次，CD:l次)3iB500腿C2-0.013633739C4-0.002797045C60.001319988C8-0.000320049CIO1.37424E-05第2表面(0mm〇h<1.640mm)49光學路徑差函數(衍射次數HDDVD:1次，DVD:1次，CD:l次)<table>tableseeoriginaldocumentpage50</column></row><table>在表10中，就每一例子而言，示出了每一種光盤的色像差、光學路徑差提供結構所給予的光學路徑差提供量、及每一種光盤的衍射效率。(表IO)色像差Hm/nm<table>tableseeoriginaldocumentpage50</column></row><table>第一光學路徑差提供結構及第二光學路徑差提供結構<table>tableseeoriginaldocumentpage50</column></row><table>*A:第一光學路徑差提供結構*B:第二光學路徑差提供結構*C:s2表面、s2，表面中的多個環形區*D:s2表面、s2，表面的各個表面是環形區<table>tableseeoriginaldocumentpage51</column></row><table>權利要求1.一種用于光學拾取裝置的物鏡，該光學拾取裝置包含第一光源，用以發出波長λ1的第一光束，以在具有厚度t1的保護層的第一光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點；第二光源，用以發出波長λ2的第二光束，以在具有厚度t2的保護層的第二光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點，其中λ1＜λ2，t1≤t2；第三光源，用以發出波長λ3的第三光束，以在具有厚度t3的保護層的第三光學信息記錄介質的信息記錄表面上形成聚光點，其中1.9×λ1＜λ3＜2.1×λ1，t2＜t3；及物鏡，具有由環狀結構形成的第一光學路徑差提供結構和由環狀結構形成的第二光學路徑差提供結構，其中，上述第一光學路徑差提供結構提供與上述波長λ1的奇數倍相當的光學路徑差給通過了鄰接的環形區的第一光束，并且上述第二光學路徑差提供結構提供與上述波長λ1的偶數倍相當的光學路徑差給通過了鄰接的環形區的第一光束，通過了上述第一光學路徑差提供結構的第一光束的第一次衍射光的光量最高，通過了上述第一光學路徑差提供結構的第二光束的第一次衍射光的光量最高，通過了上述第一光學路徑差提供結構的第三光束的第一次衍射光的光量最高，通過了上述第二光學路徑差提供結構的第一光束的第二次衍射光的光量最高，通過了上述第二光學路徑差提供結構的第二光束的第一次衍射光的光量最高，通過了上述第二光學路徑差提供結構的第三光束的第一次衍射光的光量最高。2.根據權利要求l記載的物鏡，其特征在于當上述第一光束、上述第二光束以及上述第三光束入射到上述物鏡時的、上述物鏡的倍率分別為ml、m2、m3時，滿足下列式子ml-0.02<m2<ml+0.02<formula>formulaseeoriginaldocumentpage3</formula>3.根據權利要求2記載的物鏡，其特征在于滿足下列式子<formula>formulaseeoriginaldocumentpage3</formula>4.根據權利要求l記載的物鏡，其特征在于上述第一光學路徑差提供結構和上述第二光學路徑差提供結構迭置，并且位于上述物鏡的同一光學表面上。5.根據權利要求l記載的物鏡，其特征在于上述物鏡的光學功能面具有包括光軸的中央區域和環繞該中央區域的周邊區域，上述中央區域包括上述第一光學路徑差提供結構和上述第二光學路徑差提供結構，上迷中央區域被用于對于上述第一光學信息記錄介質、上迷第二光學信息記錄介質和上述第三光學信息記錄介質的所有信息記錄表面形成聚光點，并且，上述周邊區域被用于在上述笫一光學信息記錄介質、上述第二光學信息記錄介質以及上述第三光學信息記錄介質的信息記錄面中、僅對上述第一光學信息記錄介質和上述第二光學信息記錄介質的信息記錄表面形成聚光點。6.根據權利要求5記載的物鏡，其特征在于上述物鏡的光學功能面具有上述中央區域、上述周邊區域和環繞該周邊區域的最外區域，上述最外區域被用于在上述第一光學信息記錄介質、上述第二光學信息記錄介質以及上述第三光學信息記錄介質的信息記錄面中、僅對上述第一光學信息記錄介質的信息記錄表面形成聚光點。7.根據權利要求l記載的物鏡，其特征在于上述第一光學路徑差提供結構是鋸齒狀衍射結構。8.根據權利要求l記載的物鏡，其特征在于上述第二光學路徑差提供結構是鋸齒狀衍射結構。9.根據權利要求l記載的物鏡，其特征在于上述波長kl滿足380nm<3il<420nm，上述波長滿足630nm<X2<680nm，上述波長33滿足760nm<13<830nm,上述第一光學信息記錄介質的保護層厚tl滿足0.0875mm^tl^0.1125mm,上述第二光學信息記錄介質的保護層厚t2滿足0.5mm^t2^0.7mm，上述第三光學信息記錄介質的保護層厚t3滿足1.1mm舀t3^1.3mm。10.根據權利要求l記載的物鏡，其特征在于上述物鏡光學單元的材^"是玻璃。11.根據權利要求l記載的物鏡，其特征在于上述物鏡光學單元的材料是塑料。全文摘要提供一種用于光學拾取裝置的物鏡，第一光學路徑差提供結構提供與波長λ1的奇數倍相當的光學路徑差給通過了鄰接的環形區的第一光束，第二光學路徑差提供結構提供與波長λ1的偶數倍相當的光學路徑差給通過了鄰接的環形區的第一光束；通過了第一光學路徑差提供結構的第一光束的第一次衍射光的光量最高，通過了第一光學路徑差提供結構的第二光束的第一次衍射光的光量最高，通過了第一光學路徑差提供結構的第三光束的第一次衍射光的光量最高；通過了第二光學路徑差提供結構的第一光束的第二次衍射光的光量最高，通過了第二光學路徑差提供結構的第二光束的第一次衍射光的光量最高，通過了第二光學路徑差提供結構的第三光束的第一次衍射光的光量最高。文檔編號G11B7/135GK101685647SQ20091017492公開日2010年3月31日申請日期2006年2月24日優先權日2005年3月8日發明者坂本勝也,大田耕平,木村徹,橋村淳司,森伸芳,池中清乃,野村英司申請人:柯尼卡美能達精密光學株式會社