一種基于保偏光纖形成雙腔f-p干涉儀的激光頻移探測方法和設備的制作方法

一種基于保偏光纖形成雙腔f-p干涉儀的激光頻移探測方法和設備的制作方法
【專利摘要】本發明公開了一種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探測方法和設備，包括激光器，聲光調制器AOM，光纖放大器EDFA，四分之一波片，準直器，望遠鏡，第一保偏光纖，第一環行器，第一窄帶光纖Bragg光柵FBG，偏振控制器PC，光纖F-P干涉儀，F-P干涉儀控制器，偏振分束器PBS，第一單光子探測器SPCM，第二單光子探測器SPCM，第二保偏光纖，第二環行器，第二窄帶光纖Bragg光柵FBG，第三單光子探測器SPCM和采集卡。本發明研發了激光雷達光纖集成式單發雙收光路，將接收的兩根光纖拼接在同一包覆內，形成所謂的雙D對合型光纖，實現了能量探測與頻移探測的分離，提高了頻移探測的信噪比，僅利用單通道F-P干涉儀就成功實現了雙邊緣探測技術，對能量的利用率高，方法簡單。
【專利說明】-種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探測方 法和設備

【技術領域】
[0001] 本發明屬于光學探測【技術領域】，具體涉及一種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀 的激光頻移探測方法和設備。

【背景技術】
[0002] 20世紀80年代以來，直接探測測風激光雷達技術日漸成熟，直接探測雷達技術 以其獨特的優勢，如高的時間分辨率和高的空間分辨率等，在測風激光雷達領域嶄露頭角。 國內外已經開展基于F-P干涉儀的多普勒直接探測測風激光雷達基礎研究，包括系統參數 設計、模擬仿真等工作，國外如：法國的0ΗΡ觀測站；德國、英國、挪威、聯合研制的ALAM0R 系統；美國的國家航天航空局 NASA、Natl Ctl Atmospher Res 和 Michigan Aerospace Corporation開發的GLOW和Groundwinds系統；丹麥、荷蘭、日本也均有報道，國內如：中國 科學技術大學、西安理工大學、中國科學院空間科學與應用研究中心、中國海洋大學、哈爾 濱工業大學、電子科技大學、北京航天航空大學和蘇州大學的報道。
[0003] 德國、法國、英國、挪威聯合研制的ALAM0R系統，采用F-P干涉儀與碘原子濾波相 結合的技術，可針對北極圈附近80km的中高層大氣進行觀測。
[0004] 美國 NASA、Natl Ctl Atmospher Res 和 Michigan Aerospace Corporation 開發 的GLOW和Groundwinds系統，采用空間光學F-P干涉儀技術，可針對30km高度的大氣風場 進行探測。
[0005] 歐洲航天局、丹麥Tech Univ均設計了多普勒測風激光雷達，采用F-P干涉儀技 術，但是尚未見有關探測數據的報道。
[0006] 在國內方面，中國海洋大學研制了"非相干多普勒測風激光雷達"，并在奧運匹克 帆船賽和"神七"回收氣象保障服務中得到應用。該系統采用碘分子吸收濾波器，通過低層 (10km以下）大氣氣溶膠散射與大氣分子散射，檢測激光回波多普勒頻移。
[0007] 中國科學院空間科學與應用研究中心報道設計了一臺大口徑望遠鏡的F-P干涉 儀成像光譜儀的原理樣機，并進行了數據模擬研究。
[0008] 中國科學技術大學研制了兩臺直接探測激光雷達系統，并于2011年與2013年進 行了野外觀測試驗，該系統采用三通道F-P干涉儀，通過高層（15km至60km)大氣分子散 射，檢測激光回波多普勒頻移。
[0009] 本發明的目的在于：雙邊緣多普勒頻移探測技術中，雙邊緣是利用多通道F-P干 涉儀實現的，其制造費用高，受振動、環境溫度和濕度的影響大，空間光學多通道的使用引 入了多個系統校正常數。同時，雙邊緣探測技術中，為了修正瑞利散射雷達中氣溶膠散射的 影響，或者修正氣溶膠雷達中瑞利散射的影響，在接收光路中需設置能量監測通道，現有系 統的能量監測通常采用分光的方法實現，降低了用于鑒頻的信號的信噪比。本發明提出一 種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探測方法和裝置，其激光工作波長為單模 光纖中可傳播的波長，紫外355納米到近紅外2. 0微米均可。根據在光纖F-P干涉儀端面建 立的直角坐標系中，由于平行于X軸和平行于y軸的折射率η不同，導致了光程差的不同， 進而產生了透過率中心的偏置。如果利用偏振控制器使激光以45°角入射到光纖F-P干涉 儀中，再通過偏振分束器PBS將產生的兩個透過率分離，就能實現用于提取頻移信息的雙 邊緣。而在接收端中，研發了激光雷達光纖集成式單發雙收光路，將接收的兩根光纖拼接在 同一包覆內，形成所謂的雙D對合型光纖。當兩根光纖同時接收大氣回波信號時，調節光路 使得激光照射區位于兩根光纖接收視場的重疊區內，從而可認為兩根光纖接收了相同的信 號。這兩根接收的光纖一根用于能量探測，一根用于頻移探測，從而實現了能量探測與頻移 探測的分離，提高了頻移探測的信噪比。更為重要的是，單發雙收光路可實現大氣多參數的 同時探測，如實現大氣風速、溫度、密度、氣溶膠和分子的密度等的同時探測。


【發明內容】

[0010] 為了解決上述問題，本發明提出了一種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光 頻移探測方法和設備，其激光工作波長為單模光纖中可傳播的波長，紫外355納米到近紅 外2. 0微米均可。該發明研發了激光雷達中的光纖集成式單發雙收光路，將接收的兩根光 纖拼接在同一包覆內，形成所謂的雙D對合型光纖以同時接收大氣回波。這兩根光纖，一根 用于能量探測，一根用于頻移探測，從而實現了能量探測與頻移探測的分離，提高了頻移探 測的信噪比。此方法僅利用單通道F-P干涉儀就成功實現了雙邊緣探測技術，對能量的利 用率高，方法簡單。
[0011] 本發明采用的技術方案為：一種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探 測設備，包括激光器，聲光調制器Α0Μ，光纖放大器EDFA，四分之一波片，準直器，望遠鏡，第 一保偏光纖，第一環行器，第一窄帶光纖Bragg光柵FBG，偏振控制器PC，光纖F-P干涉儀， F-P干涉儀控制器，偏振分束器PBS，第一單光子探測器SPCM，第二單光子探測器SPCM，第二 保偏光纖，第二環行器，第二窄帶光纖Bragg光柵FBG，第三單光子探測器SPCM和采集卡， 激光器出射的激光經聲光調制器Α0Μ調制后，再由光纖放大器EDFA放大；經放大的線偏振 光經過四分之一波片后轉化為圓偏振光；具有圓偏振態的光經過準直器后指向大氣探測區 域；經大氣散射后的回波信號由望遠鏡接收，并耦合進入第一保偏光纖和第二保偏光纖； 其中，進入第一保偏光纖的后向散射信號，先進入第一環行器，再由第一窄帶光纖Bragg光 柵FBG濾除背景噪聲；之后，調節偏振控制器PC，使激光從偏振控制器PC出射后以45° 角入射到光纖F-P干涉儀中進行鑒頻；從光纖F-P干涉儀出射的激光經由偏振分束器PBS 將偏振態分離開來；分離開來的激光分別由第一單光子探測器SPCM和第二單光子探測器 SPCM探測；由第二保偏光纖接收回的另外一路散射信號進入第二環行器后，先由第二窄帶 光纖Bragg光柵FBG濾除背景噪聲；濾除背景的激光從第二環行器出射后由第三單光子 探測器SPCM探測；第一單光子探測器SPCM、第二單光子探測器SPCM和第三單光子探測器 SPCM由采集卡采集。
[0012] 另外，本發明提供一種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探測方法， 在探測試驗前，先調節偏振控制器PC(10)使激光以45°角入射到光纖F-P干涉儀中。調節 結束后，保持光路穩定不動。在偏振控制器PC(10)固定的情況下對光纖F-P干涉儀的透過 率進行標定，即確定頻率和透過率的一一對應關系。上述的保偏光纖1(7)接收的后向散射 信號用于提取頻移信息，保偏光纖2(16)接收的后向散射信號用于能量探測。
[0013] 進一步的，將接收的兩根光纖拼接在同一包覆內，形成所謂的雙D對合型光纖，當 兩根光纖同時接收大氣回波信號時，調節光路使得激光照射區位于兩根光纖接收視場的重 疊區內，從而可認為兩根光纖接收了相同的信號，這兩根接收的光纖一根用于能量探測，一 根用于頻移探測，從而實現了能量探測與頻移探測的分離，提高了頻移探測的信噪比。
[0014] 進一步的，頻移探測時，先將出射激光鎖定在雙邊緣的對稱點處，當存在多普勒頻 移時，由于雙邊緣的對稱結構，頻移將引起其中一個透過率的增加，而另外一個透過率的減 小，從而實現頻移的雙邊緣探測。
[0015] 本發明的原理在于：
[0016] 光在入射到光纖F-P干涉儀上將在兩個高反射膜之間產生多光束干涉。假設^為 入射光電矢量的復振幅，它們在高反射膜內的入射角為，高反射膜間距為d，假定折射率為 n，因而相鄰兩反射或透射光之間的光程差為=2ndc〇s，相應的位相差為=k4ndc〇s。通過 推導可得F-P干涉儀的透射光強It與入射光強L的比值，即F-P干涉儀的透過率函數為： 2 - - -1
[0017] Η = Ι,/Ι0=^Ε, !El=Tp l + ^^sin2A ；=i L (丄ι
[0018] 式中：Τρ = [l-AAl-R)]2為F-P干涉儀的峰值透過率，Α為F反射膜的吸收損耗； R為表面膜層反射率。
[0019] 本發明提出根據在F-P干涉儀端面建立的直角坐標系中，平行于X軸與垂直于y 軸的折射率的η不同（nx尹ny)，根據上式，導致了光程差=2ndc〇s的差異，進而產生了透 過率中心的偏置的原理。如果利用偏振控制器使激光以45°角入射到光纖F-P干涉儀中， 再通過偏振分束器PBS將產生的兩個透過率分離，就能實現用于提取頻移信息的雙邊緣。
[0020] 本發明優點和積極效果為：
[0021] 本發明公開了一種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探測方法和裝 置。本發明根據在F-P干涉儀端面建立的直角坐標系中，由于平行于X軸與垂直于y軸的 折射率的η不同（n x#ny)，導致了光程差的不同（δχ# Sy)，進而產生了透過率中心的偏 置的原理。利用偏振控制器使激光以45°角入射到光纖F-P干涉儀中，再通過偏振分束器 PBS將產生的兩個透過率分離，就能實現用于提取頻移信息的雙邊緣。此方法僅利用單通 道F-P干涉儀就成功實現了雙邊緣探測技術，對能量的利用率高，方法簡單，并且儀器設備 制造技術成熟且成本低，便于批量生產。
[0022] 本發明公布了實現激光雷達光纖集成式單發雙收光路的方法。將接收用的兩根光 纖拼接在同一包覆內，形成所謂的雙D對合型光纖。通過儀器的設計和優化，及其調節光路 使激光照射區位于兩根光纖接收視場的重疊區，保證了兩光纖接收的是同樣大小的后向散 射信號。這兩根接收的光纖一根用于能量探測，一根用于頻移探測，能量探測與頻移探測的 分離，提高了頻移探測的信噪比。更為重要的是，單發雙收光路可實現大氣多參數的同時探 測，如實現大氣風速、溫度、密度、氣溶膠和分子的密度等的同時探測。

【專利附圖】

【附圖說明】
[0023] 圖1為光學布置圖；
[0024] 圖2為光纖F-P干涉儀內部結構示意圖；
[0025] 圖3為激光平行于X軸入射時，F-P干涉儀形成的透過率曲線；
[0026] 圖4為激光以30°角入射時，F-P干涉儀形成的透過率曲線；
[0027] 圖5為激光以45°角入射時，F-P干涉儀形成的透過率曲線；
[0028] 圖6為激光以45°角入射到F-P干涉儀后，利用偏振分束器PBS實現的雙邊緣；
[0029] 圖7為雙D對接型光纖制作流程圖；
[0030] 圖8為光纖制作及其耦合回波信號示意圖；
[0031] 圖9為激光照射區位于兩根光纖接收視場的重疊區的示意圖。

【具體實施方式】
[0032] 為使本發明的目的、技術方案和優點更加清楚明白，以下結合具體實施例，并參照 附圖，對本發明作進一步的詳細說明。
[0033] 如圖2所示的光纖F-P干涉儀內部結構示意圖，光纖F-P干涉儀由首尾兩個單模 光纖SMF和中間的保偏光纖PMF組成，其中接近保偏光纖PMF的SMF的兩個端口都涂有高 反射膜。光在入射到光纖F-P干涉儀上面將在兩個高反射膜之間產生多光束干涉。假設^ 為入射光電矢量的復振幅，它們在高反射膜內的入射角為，高反射膜間距為d，假定折射率 為n，因而相鄰兩反射或透射光之間的光程差為=2ndc 〇s，相應的位相差為=k4ndc〇s。通 過推導可得F-P干涉儀的透射光強It與入射光強L的比值，即F-P干涉儀的透過率函數 為： 2 「 ~I-1
[0034] !El=Tp 1 + ^^siirA /=1 L 八） 2 _
[0035] 式中：Τρ = [l-AAl-R)]2為F-P干涉儀的峰值透過率，Α為F-P干涉儀反射膜的 吸收損耗；R為表面膜層反射率。
[0036] 根據上式，在F-P干涉儀端面建立的直角坐標系中（如圖2所示的直角坐標 系），偏振光平行于X軸入射時的折射率n x不同，與光平行于y軸入射時的折射率ny不等 (nx關ny)，導致了位相差的不等（δ χ關δ y)，相位差的不等最終產生透過率中心的偏置。任 意方向的偏振光都寫成是X軸和y軸上的光的矢量和。當光平行于X入射時，光纖F-P干 涉儀的透過率如圖3所示的標準單峰；當光以30°角入射時，光纖F-P干涉儀的透過率如 圖4所示的不對稱的雙峰；當光以45°角入射時，光纖F-P干涉儀的透過率如圖5所示的 對稱的雙峰。本發明提出了，利用偏振控制器調節激光使其以45°角入射到光纖F-P干涉 儀中，再通過偏振分束器PBS將產生的兩個透過率分離，從而成功實現用于提取頻移信息 的雙邊緣的辦法。當激光以45°角入射到光纖F-P干涉儀時，通過偏振分束器PBS分離的 兩個對稱的雙邊緣如圖6所示。
[0037] 實現本發明的儀器設備如圖1所示。該系統由發射子系統和接收子系統組成。發 射子系統由激光器1，聲光調制器Α0Μ 2,光纖放大器EDFA 3,四分之一波片4,準直器5組 成。接收子系統由第一保偏光纖7,第一環行器8,第一窄帶光纖Bragg光柵FBG9,偏振控 制器PC 10,光纖F-P干涉儀11，F-P干涉儀控制器12,偏振分束器PBS 13,第一單光子探 測器SPCM 14,第二單光子探測器SPCM 15,第二保偏光纖16,第二環行器17,第二窄帶光纖 Bragg光柵FBG 18,第三單光子探測器SPCM 19,采集卡20組成。
[0038] 該系統的光源的工作波長為單模光纖中可傳播的波長，紫外355納米到近紅外 2.0微米均可。由激光器1出射的激光經聲光調制器Α0Μ 2調制后，再由光纖放大器EDFA 3放大；經放大的線偏振光經過四分之一波片4后轉化為圓偏振光；具有圓偏振態的光經過 準直器5后指向大氣探測區域；經大氣散射后的回波信號由望遠鏡6接收，之后耦合進入 第一保偏光纖7和第二保偏光纖16 ;其中，進入第一保偏光纖7的后向散射信號，先進入第 一環行器8,再由第一窄帶光纖Bragg光柵FBG 9濾除背景噪聲；之后，調節偏振控制器PC 10,使激光從偏振控制器PC 10出射后以45°角入射到光纖F-P干涉儀11中進行鑒頻；從 光纖F-P干涉儀11出射的激光由偏振分束器PBS 13將偏振態分離開來；分離開來的激光 分別由第一單光子探測器SPCM 14和第二單光子探測器SPCM 15探測；由第二保偏光纖16 接收回的另外一路散射信號進入第二環行器17后，先由第二窄帶光纖Bragg光柵FBG 18 濾除背景噪聲；濾除背景的激光從第二環行器17出射后由第三單光子探測器SPCM 19探 測；第一單光子探測器SPCM 14、第二單光子探測器SPCM 15和第三單光子探測器SPCM 19 由采集卡20采集。
[0039] 在探測試驗前，先調節偏振控制器PC 10使激光以45°角入射到光纖F-P干涉儀 中。調節結束后，保持光路穩定不動。在偏振控制器PC 10固定的情況下對光纖F-P干涉 儀的透過率進行標定，即確定頻率和透過率的一一對應關系。上述的第一保偏光纖7接收 的后向散射信號用于提取頻移信息，第二保偏光纖16接收的后向散射信號用于能量探測。
[0040] 本發明公布了一種將兩根光纖制作在同一包覆內，以實現激光雷達光纖集成式單 發雙收光路。其制作過程如圖7所示，將同一類型的兩根光纖，削去垂直于端面的一邊的包 覆，直至露出芯徑為止，然后將兩根拼在一起，形成所謂的雙D對接型光纖。將拼接好的光 纖接入FC/APC接頭中，形成成品，如圖8中（A)圖所示。探測時，保證光纖端口位于望遠鏡 的焦面上，以共同探測回波信號，如圖8中⑶圖所示。
[0041] 這兩根光纖同時接收大氣回波信號，并且在探測前調節收發光路使得激光照射區 位于兩根光纖接收視場的重疊區內，正如圖9所示，因此可認為第一保偏光纖和第二保偏 光纖接收到的是同一大小的信號。頻移探測時，先將出射激光鎖定在雙邊緣的對稱點處，當 存在多普勒頻移時，由于雙邊緣的對稱結構，頻移將引起其中一個透過率的增加，而另外一 個透過率的減小，從而實現頻移的雙邊緣探測。
[0042] 系統使用的窄帶光纖Bragg光柵FBG的半高全寬可達8pm，能夠有效濾除背景噪 聲。并且該發明公布了一種單發雙收光路，即利用兩根保偏光纖同時接收大氣回波信號的 結構。其中，發射的激光經準直器壓縮發散角至0.15mrad。而接收端中，利用光纖制造技 術，將兩根芯徑為9μπι的保偏光纖拼在同一包覆內，并且保證兩根光纖的芯徑間的距離為 9 μ m。望遠鏡的口徑為30mm，則望遠鏡的視場角為0. 3mrad，即在一公里處探測到的是直徑 為0. 3m的圓。如圖9所示，如果調節光路使得激光照射區位于兩個保偏光纖接收視場的重 疊區中，則可認為兩根保偏光纖接收到的回波信號強度相等。通過單發雙收光路，實現了頻 移探測通道和能量探測通道的分離。更為重要的是，利用此結構可實現大氣多參數的同時 探測，如頻移探測與能量探測的結合可用于反演大氣的風場，氣溶膠和分子的密度分布等； 而利用能量探測能夠實現大氣密度和溫度等的探測。
[0043] 在接收端中，研發了激光雷達光纖集成式單發雙收光路，將接收的兩根光纖拼接 在同一包覆內，形成所謂的雙D對合型光纖。當兩根光纖同時接收大氣回波信號時，調節光 路使得激光照射區位于兩根光纖接收視場的重疊區內，從而可認為兩根光纖接收了相同的 信號。這兩根接收的光纖一根用于能量探測，一根用于頻移探測，從而實現了能量探測與 頻移探測的分離，提高了頻移探測的信噪比。更為重要的是，單發雙收光路可實現大氣多 參數的同時探測，如實現大氣風速、溫度、密度、氣溶膠和分子的密度等的同時探測。頻移探 測時，先將出射激光鎖定在雙邊緣的對稱點處，當存在多普勒頻移時，由于雙邊緣的對稱結 構，頻移將引起其中一個透過率的增加，而另外一個透過率的減小，從而實現頻移的雙邊緣 探測。
[0044] 本發明未詳細公布的部分屬于本領域的公知技術。
[〇〇45] 盡管上述對本發明說明性的【具體實施方式】進行了描述，以便本【技術領域】的技術人 員理解本發明，但應該清楚，本發明不限于具體的實施方式范圍，對本【技術領域】的普通技術 人員來講，只要各變化在所附的權利要求限定內和確定的本發明的精神和范圍內，這些變 化是顯而易見的，一切利用本發明構思的發明均在保護之列。
【權利要求】
1. 一種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探測設備，其特征在于，包括激 光器（1)，聲光調制器A0M(2)，光纖放大器EDFA(3)，四分之一波片（4)，準直器（5)，望遠 鏡（6)，第一保偏光纖（7)，第一環行器（8)，第一窄帶光纖Bragg光柵FBG (9)，偏振控制器 PC (10)，光纖F-P干涉儀（11)，F-P干涉儀控制器（12)，偏振分束器PBS (13)，第一單光子探 測器SPCM (14)，第二單光子探測器SPCM (15)，第二保偏光纖（16)，第二環行器（17)，第二窄 帶光纖Bragg光柵FBG (18)，第三單光子探測器SPCM (19)和采集卡（20);激光器（1)出射 的激光經聲光調制器AOM(2)調制后，再由光纖放大器EDFA(3)放大；經放大的線偏振光經 過四分之一波片（4)后轉化為圓偏振光；具有圓偏振態的光經過準直器（5)后指向大氣探 測區域；經大氣散射后的回波信號由望遠鏡（6)接收，并耦合進入第一保偏光纖（7)和第 二保偏光纖（16);其中，進入第一保偏光纖（7)的后向散射信號，先進入第一環行器（8)， 再由第一窄帶光纖Bragg光柵FBG (9)濾除背景噪聲；之后，調節偏振控制器PC (10)，使激 光從偏振控制器PC(10)出射后以45°角入射到光纖F-P干涉儀（11)中進行鑒頻；從光 纖F-P干涉儀（11)出射的激光經由偏振分束器PBS(13)將偏振態分離開來；分離開來的 激光分別由第一單光子探測器SPCM (14)和第二單光子探測器SPCM (15)探測；由第二保偏 光纖（16)接收回的另外一路散射信號進入第二環行器（17)后，先由第二窄帶光纖Bragg 光柵FBG(18)濾除背景噪聲；濾除背景的激光從第二環行器（17)出射后由單光子探測器 SPCM3 (19)探測；第一單光子探測器SPCM (14)、第二單光子探測器SPCM (15)和第三單光子 探測器SPCM(19)由采集卡（20)采集。
2. -種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探測方法，其特征在于，該方法 使用權利要求1所述的基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探測設備，在探測試 驗前，先調節偏振控制器PC(10)使激光以45°角入射到光纖F-P干涉儀中，調節結束后， 保持光路穩定不動，在偏振控制器PC (10)固定的情況下對光纖F-P干涉儀的透過率進行標 定，即確定頻率和透過率的一一對應關系，上述的第一保偏光纖（7)接收的后向散射信號 用于提取頻移信息，第二保偏光纖（16)接收的后向散射信號用于能量探測。
3. 根據權利要求2所述的一種基于保偏光纖形成雙腔F-P干涉儀的激光頻移探測方 法，其特征在于，研發了激光雷達光纖集成式單發雙收光路，將接收的兩根光纖拼接在同一 包覆內，形成所謂的雙D對合型光纖以同時接收大氣回波，當接收大氣回波信號時，調節光 路使得激光照射區位于兩根光纖接收視場的重疊區內，從而可認為兩根光纖接收了相同的 信號，這兩根接收的光纖一根用于能量探測，一根用于頻移探測，從而實現了能量探測與頻 移探測的分離，提高了頻移探測的信噪比。這種單發雙收結構，可實現大氣多參數的同時探 測，如實現大氣風速、溫度、密度、氣溶膠和分子的密度等的同時探測。
【文檔編號】G01S17/88GK104111463SQ201410370824
【公開日】2014年10月22日 申請日期:2014年7月30日 優先權日:2014年7月30日
【發明者】夏海云, 上官明佳, 竇賢康, 王沖, 裘家偉 申請人:中國科學技術大學