白色發光二極管器件的制作方法

專利名稱：白色發光二極管器件的制作方法
技術領域：
本發明涉及可利用于顯示器、照明、背光光源等的白色發光二極管器件，特別是涉及在將照射光的一部分變換為與其不同的波長的光的同時與未變換的照射光混合以變換為色彩與照射光不同的白色光的白色發光二極管器件。
背景技術：
近年來，隨著藍色發光二極管器件的實用化，以該二極管為發光源的白色發光二極管器件的開發研究越來越活躍。由于白色發光二極管器件與已有的白色光源相比，具有功耗低、壽命長這樣的明顯的優點，故預期今后的需求將急速地擴大。作為將藍色發光二極管的藍色光變換為白色光的方法最普通的方法，例如如特開2000-208815號公報中所示那樣，在發光元件的前面設置吸收藍色光的一部分并發出與藍色大致處于補色關系的黃色光的涂層和對光源的藍色光與來自涂層的黃色光進行混色用的鑄模層。在現有技術中，在發光元件上涂敷用鈰激活了的YAG(YAG是釔鋁拓榴石，以下將用鈰激活了的YAG簡稱為YAG:Ce)粉末與環氧樹脂的混合物來作為涂層(特開2000-208815號公報)。在該技術中被使用的發光二極管的光的波長在460nm附近。之所以采用該波長，是由于在該波長區域中用鈰激活了的YAG的發光效率高。但是，YAG:Ce的熒光的顏色在CIE色度坐標(1964)中約處于x＝0.41、y＝0.56，在與460nm的激勵光進行了混色的情況下，不是成為白色光，而是成為混入了藍綠色的白色光。作為解決該色調的惡化的方法之一，采取了使YAG:Ce的熒光波長的峰值從530nm再朝向長波長一側變化的方法。但是，在該方法中增加了添加元素的種類，因此除了組成的調整或制作程序變得復雜外，還有難以得到均勻的組成的制品等的問題。
因此，作為另外的解決方法，可考慮采用作為YAG:Ce熒光體粉末的熒光色的更理想的補色的紫色作為激勵波長。但是，在紫色的光中，由于YAG熒光體的發光效率極端地降低，故在混色中使用的黃色的發光降低，難以得到白色光。如果為了補償發光效率而將較多的量的YAG:Ce熒光體粉末混入到涂層相中，則由于光的透過極端地降低，故難以得到明亮的白色發光二極管。
本發明的目的在于提供利用與包含了用鈰激活了的Y3Al5O12相的光變換用陶瓷復合材料的熒光準確地有補色關系的紫色光、在不需要調整Y3Al5O12:Ce相組成的色調的情況下能構成色彩良好的白色發光元件的技術。
發明的概要本發明者門提出過使用藍色發光二極管芯片、和具有用鈰激活了的Y3Al5O12(以下簡稱為Y3Al5O12:Ce)相與Al2O3相的三維纏繞結構的光變換用陶瓷復合材料來構成白色發光二極管器件的方法。即，該光變換用陶瓷復合材料是下述的一種材料，除了包含吸收藍色的光并發出黃色的光的Y3Al5O12:Ce相以外，還包含透過藍色光的Al2O3相，通過使這些相以三維方式復雜地相互纏繞，使之具有很好的混色性能，各相具有優良的光透過性，并且在耐熱性等方面優良。本發明者門對光變換用陶瓷復合材料加以研究的結果，發現本材料具有特異的激勵譜，能夠在以前的在樹脂中分散了YAG:Ce的涂層相中不能激勵的波長的范圍內激勵，從而實現了本發明。
即，本發明是一種由發出波長400nm至419nm的紫色光(較為理想的是峰值波長為400nm至419nm的紫色光)的發光二極管元件和陶瓷復合體構成的白色發光二極管器件，涉及下述的白色發光二極管器件該陶瓷復合體是連續地且以三維方式排列并互相纏繞用鈰激活了的Y3Al5O12(Y3Al5O12:Ce)晶體和α型氧化鋁(Al2O3)晶體而存在的凝固體，具有對上述紫色光的一部分進行波長變換使之成為黃色光的熒光特性，同時具有透過上述紫色光的一部分的功能，利用透過了上述陶瓷復合體的紫色光與由上述陶瓷復合體進行了波長變換的黃色光的混合，模擬地發出白色光。
最好利用單向凝固法來得到上述陶瓷復合體。
在上述陶瓷復合體中，最好用式(Y1-xCex)3Al5O12(式中，x在0.01～0.2的范圍內)來表示用鈰激活了的Y3Al5O12。
再者，本發明涉及下述的白色發光二極管器件上述陶瓷復合體的與530nm的熒光對應的激勵譜在400nm至520nm中具有峰值，該峰值的半值寬度大于等于65nm。
上述陶瓷復合體例如可以是板狀或塊狀的。
通過組合發出波長400nm至419nm的紫色光的發光二極管元件和作為連續地且以三維方式排列并互相纏繞用鈰激活了的Y3Al5O12晶體和α型氧化鋁(Al2O3)晶體而存在的凝固體的陶瓷復合體，在不需要調整Y3Al5O12:Ce相的組成的色調的情況下，利用在樹脂中分散了YAG:Ce的熒光體材料，通過將相互具有準確的補色關系的2種光混合，得到了良好的色彩的白色光。而這在以前是不能做到的。
附圖的簡單的說明

圖1是示出用實施例1得到的陶瓷復合體的組織結構的電子顯微鏡照片。
圖2是用實施例和比較例得到的關于陶瓷復合體的530nm的激勵譜。
圖3是對用實施例和比較例得到的關于陶瓷復合體的530nm的激勵譜中的400～520nm的峰值最高值進行了規格化了的譜比較圖。
圖4是對用實施例和比較例得到的關于陶瓷復合體的530nm的激勵譜中的340nm附近的峰值最高值進行了規格化了的譜比較圖。
圖5是示出本發明的白色發光二極管器件的一實施形態的結構圖。
圖6是示出用實施例5的白色發光二極管器件得到的白色光的CIE色度坐標的圖。
圖7是用實施例5和比較例2的白色發光二極管器件得到的發光譜。
具體實施例方式
本發明的白色發光二極管器件是組合了紫色光的發光二極管元件與陶瓷復合體的器件，例如，如圖5中所示，可作成用陶瓷復合體的板覆蓋發光元件那樣的結構。在圖5中，1是板狀的光變換用陶瓷復合體，2是容器，3是金導線，4是發光元件，5是帶有電極的臺，6是電極。
作為本發明的白色發光器件的光源使用的紫色光的發光二極管元件是至少發出400nm至419nm的波長的紫色光的發光二極管元件，也可混合地存在其它的波長的光。發光二極管芯片例如有InGaN系列的發光二極管，其可在市場上買到。除此以外，只要是發出400nm至419nm的紫色光的元件就可以。
本發明的白色發光二極管器件中使用的陶瓷復合體是用鈰激活了的Y3Al5O12(Y3Al5O12:Ce)晶體和α型氧化鋁(Al2O3)晶體連續地以三維方式排列并互相纏繞而存在的凝固體，具有對上述紫色光的一部分進行波長變換使之成為黃色光的熒光特性，同時具有透過上述紫色光的一部分的功能。
更詳細地說，由作為具有對至少400nm至419nm的波長的紫色光進行波長變換使之成為黃色光的熒光特性的熒光體晶體的用鈰激活了的Y3Al5O12和作為具有透過上述紫色光的功能的透光性晶體的α型氧化鋁(Al2O3)晶體形成了本發明的白色發光二極管器件中使用的陶瓷復合體。圖1是示出在本發明中使用的陶瓷復合體的組織結構的電子顯微鏡照片。白的部分是Y3Al5O12:Ce相，黑的部分是Al2O3相。在該凝固體中沒有晶團或粒界相，并且具有不存在氣泡或空洞的均勻的組織。
用一般式(Y1-xCex)3Al5O12來表示用鈰激活了的Y3Al5O12。x最好在0.01～0.2的范圍內。如果x在該范圍內，則熒光強度高，異相的生成少，可得到熒光強度高的陶瓷復合體。
本發明的白色發光二極管器件，通過組合上述那樣的陶瓷復合體與紫色光的二極管元件，利用透過了上述陶瓷復合體的紫色光與由上述陶瓷復合體進行了波長變換的黃色光的混合，模擬地發出白色光。特別是，本發明的白色發光二極管器件利用在樹脂中分散了YAG:Ce的熒光體材料，通過將相互具有準確的補色關系的2種光混合，得到了良好的色彩的白色光，這在以前是不能做到的。
在本發明中使用的上述陶瓷復合體的與530nm的熒光對應的激勵譜在400nm至520nm中具有峰值，在分散了用鈰激活了的YAG(YAG:Ce)粉末的熒光體粉末中不能得到的該峰值的半值寬度大于等于65nm。起因于該峰值的擴展的大小，在本發明中可使用與黃色的熒光成為補色關系的紫色光作為光源。
在本發明中使用的陶瓷復合體的激勵譜與熒光體粉末的激勵譜不同。如果比較以與本發明的陶瓷復合體相同的體積比混合了與本發明的由Al2O3/Y3Al5O12:Ce構成的陶瓷復合體的組成相同的YAG:Ce粉末和α-Al2O3的粉末的樣品的與530nm的熒光對應的激勵譜，則在本發明中使用的陶瓷復合體與熒光體粉末相比，400nm至520nm的激勵強度變高，同時在300nm至400nm和400nm至520nm中呈現的峰值與粉末比較變寬了。由此，在構成白色發光二極管時重要的與紫色光相當的410nm附近的激勵變強。該激勵譜出現的具體原因還不清楚，但可認為是由于Al2O3/Y3Al5O12:Ce光變換用陶瓷復合體中的Ce的晶體場與粉末中的Ce的晶體場不同。如在Journal of materialscience 33(1998)1217頁中示出的論文中介紹的那樣，Al2O3/Y3Al5O12中的界面用原子水平進行了接合，在界面中不存在原子的紊亂了的邊界相。可認為在這樣的界面中，為了緩和晶格的失配而產生局部的原子配置的變形。而且，可認為在用這樣的原子水平進行了接合的界面附近存在作為發光源的Ce。因此，可認為Ce附近的晶體場與粉末的狀態不同。可認為由于該Ce附近的晶體場變化，使被激勵的波長變化，引起激勵譜的變寬。
雖然以上所述只是推測，但事實是Al2O3/Y3Al5O12陶瓷復合體的被測定的激勵譜與通常的用YAG:Ce得到的激勵譜有很大的不同，陶瓷復合體中的Al2O3/Y3Al5O12:Ce顯示出與通常的粉末的YAG:Ce完全不同的熒光特性。Al2O3/Y3Al5O12陶瓷復合體由提供與粉末的YAG:Ce不同的Ce的環境的Y3Al5O12相和用原子水平進行了接合的Al2O3/相構成，可認為利用這樣的結構發現了特有的物理性質。
此外，在本發明的白色發光二極管器件中，使用了紫色光作為光源，但對于接近于紫外的短波長來說，樹脂材料容易發生性能惡化，在使用了以前的在樹脂中混入了熒光體粉末的白色發光二極管器件中，存在引起性能惡化的問題，但在本發明的白色發光二極管器件中，由于使用了陶瓷復合體，故沒有性能惡化的問題，可實現與紫色光的組合。
可在金屬氧化物或復合氧化物中添加激活元素來得到構成本發明的白色發光元件中使用的陶瓷復合體的至少1個相的用鈰激活了的Y3Al5O12。
本發明中使用的陶瓷復合體除了將1個相定為熒光體晶體外，可以是與本申請的申請人(發明受讓人)先前在特開平7-149597號公報、特開平7-187893號公報、特開平8-81257號公報、特開平8-253389號公報、特開平8-253390號公報和特開平9-67194號公報以及與其對應的美國申請(美國專利第5,569,547號、美國專利第5,484,752號、美國專利第5,902,763號)等中公開了的陶瓷復合材料同樣的材料，可用在這些申請(專利)中公開了的制造方法來制造。在這里包含這些申請或專利的公開內容。
在熔解原料金屬氧化物后進行凝固來制作本發明的白色發光元件中使用的陶瓷復合體。例如，可用一邊控制冷卻溫度一邊使裝入保持為既定溫度的坩堝中的熔融物冷卻凝結的簡單的方法來得到凝固體，但最好的方法是利用單向凝固法來制作。
以下說明本發明中使用的陶瓷復合體的制造方法。以所希望的成分比率混合α-Al2O3、Y2O3、和CeO2，調整混合粉末。在只有α-Al2O3和Y2O3的情況下最佳的組成比的摩爾比為82∶18。在添加CeO2的情況下，根據對于最終地生成的Y3Al5O12的Ce的置換量進行反運算，求出Al2O3、Y2O3、CeO2的成分比率。對于混合方法來說，沒有特別的限制，可采用干式混合法和濕式混合法的任一種方法。接著，使用已知的熔融爐、例如電弧熔融爐將該混合粉末加熱到裝入原料熔解的溫度，使其熔融。例如，在Al2O3和Y2O3的情況下，加熱到1,900～2,000℃來熔解。
將所得到的熔融物直接裝入坩堝中使其進行單向凝固或者先使其凝固后將其粉碎，將粉碎物裝入坩堝中，再次使其加熱、熔融后，將放入了熔融液的坩堝從熔融爐的加熱區引出，進行單向凝固。即使在常壓下也能進行熔融液的單向凝固，但為了得到晶體相的缺陷少的材料，最好在小于等于4000Pa的壓力下進行，小于等于0.13Pa(10-3Torr)則更為理想。
根據熔融液組成和熔融條件，將從坩堝的加熱區域的引出速度、即熔融液的凝固溫度設定為適當的值，但通常小于等于50mm/小時，1～20mm/小時較為理想。
作為在單方向上使其凝固的裝置，可使用下述的眾所周知的裝置在垂直方向上被設置了的圓筒狀的容器內以在上下方向上可移動的方式容納了坩堝，在圓筒狀容器的中央部外側安裝了加熱用的感應線圈，設置了使容器內空間減壓用的真空泵。
從所得到的凝固體切出必要的形狀的塊、板、圓板等的形狀物，作成陶瓷復合體的板，通過與紫色光的發光二極管元件組合，可得到圖5中示出的那樣的本發明的白色發光二極管器件。該板狀等的陶瓷復合體不象以前的使用熒光體粉末的涂層那樣需要樹脂，與發光二極管元件組合可得到白色發光二極管器件。
在圖6中示出用各種厚度的陶瓷復合材料制作了的本發明的白色發光二極管器件的色調的例子。本發明的白色發光二極管器件不需要Y3Al5O12:Ce相的組成的色調的調整，可得到在樹脂中分散了YAG:Ce粉末的熒光體材料中不能得到的良好的色彩的白色光。從本陶瓷復合體得到的黃色在CIE色度坐標中具有x＝0.46、y＝0.52的坐標。圖6中的四角的位置是x＝0.33、y＝0.33，是白色的位置。本發明的白色發光二極管器件用光變換用陶瓷復合材料的厚度可改變發光二極管的顏色，但可與圖6的大致四角的位置一致，可得到良好的白色光。
關于白色的較為理想的范圍，在CIE色度圖(1964)中，(x，y)被(0.29，0.2)、(0.48，0.41)、(0.415，0.445)、(0.26，0.275)包圍的范圍是較為理想的，此時的元件的厚度與添加的Ce的濃度也有關部門，其厚度為0.2至1.3mm。
實施例以下舉出具體的例子，更詳細地說明本發明。
(實施例1)將α-Al2O3粉末(純度99.99％)、Y2O3粉末(純度99.999％)和CeO2粉末(純度99.99％)作為原料來使用。對這些粉末進行稱量，使得陶瓷復合材料中的Y3Al5O12熒光體晶體的式(Y1-x、Cex)3Al5O12中的x的值成為表1的組成，利用球磨機在乙醇中進行了16小時濕式混合后，使用蒸發器去除乙醇，得到了原料粉末。在真空爐中對原料粉末進行預備熔解，作成了單向凝固的原料。
表1

其次，直接將該原料裝入鉬坩堝中，放置在單向凝固裝置中，在1.33×10-3Pa(10-5Torr)壓力下熔解了原料。其次，在同一氣氛中以5mm/小時的速度使坩堝下降，得到了凝固體。所得到的凝固體呈現了黃色。利用電子顯微鏡進行的觀察的結果，可知在該凝固體中沒有晶團或粒界相，并且具有不存在氣泡或空洞的均勻的組織。在圖1中示出所得到的凝固體的掃描型電子顯微鏡照片。此外，在利用X線進行了相的鑒別時，觀察到CeAl11O18，但其存在量非常少。
從所得到的陶瓷復合體的錠切出直徑20mm、厚度0.2mm的圓盤，作成了激勵譜的測定用樣品。使用日本分光社制的FP-777測定了關于530nm的激勵譜。在圖2中示出測定結果。即使在與紫色光相當的410nm附近也可確認高的激勵光的存在。此外，在340nm附近也可確認高的激勵峰值的存在。
(實施例2～4)除了調整了原料使得陶瓷復合材料中的Y3Al5O12熒光體晶體的式(Y1-xCex)3Al5O12中的x的值成為表1中記載的值以外，與實施例1同樣地制作了陶瓷復合體。利用電子顯微鏡進行的觀察的結果，可知在該凝固體中沒有晶團或粒界相，并且具有不存在氣泡或空洞的均勻的組織。此外，在利用X線進行了相的鑒別時，觀察到CeAl11O18，但其存在量非常少。在圖2中示出關于所得到的陶瓷復合體的530nm的激勵譜的測定結果。即使在與紫色光相當的410nm附近也可確認高的激勵峰值的存在。此外，在340nm附近也可確認高的激勵峰值的存在。
(比較例1)制作了具有與實施例2相同的組成的YAG:Ce的粉末。利用在實施例1中示出的方法混合、干燥了Al2O3粉末(純度99.99％)、Y2O3粉末(純度99.999％)和CeO2粉末(純度99.99％)，得到了原料。對于該原料的100重量份，混合5重量份的氟化鋇(BaF2)作為助熔劑，裝入氧化鋁坩堝中，在大氣中進行了1600℃1小時的燒結。從返回到室溫的坩堝中取出樣品，用硝酸溶液清洗該樣品，除去了助熔劑。對這樣得到的激活了Ce的YAG粉末與α-Al2O3粉末進行稱量，使其成為與實施例2相同的體積比率，用瑪瑙研缽進行了充分的混合。用與實施例1相同的方法測定了所得到的粉末的與530nm的熒光對應的激勵譜。用圖2的粗線示出了測定結果。
根據該測定結果，YAG:Ce的粉末的熒光材料在與紫色光相當的410nm附近的光中幾乎不被激勵，不發出黃色光。此外，在340nm附近的激勵譜的強度也低。這樣，本發明中使用的陶瓷復合體與只混合了YAG:Ce熒光體和Al2O3粉末的材料不同。
以下說明其差別。大的差別是在包含YAG:Ce熒光體的白色發光元件中重要的460nm附近的峰值的形狀。被測定的激勵強度根據Ce的量或來自表面的光的到達的深度而變化。因此，在考慮熒光的機理時，重要的不是激勵強度、而是峰值的形狀的相似性。為了統一地比較峰值的形狀，用各樣品的400～520nm中的峰值的最高值除各自的測定值，使峰值的高度規格化為1。在圖3中示出結果。在圖3中，可統一地比較各峰值的擴展的差別。比較的結果，陶瓷復合體與粉末相比，可確認明顯地引起了峰值的變寬。從該圖求出各峰值的半值寬度。在表2中示出結果。在比較例1中示出的熒光體粉末的半值寬度是63nm，本發明的陶瓷復合體的半值寬度是69nm至93nm。如上所述，可認為這是由于本發明的陶瓷復合體中的Ce附近的晶體場變形了。根據該峰值的形狀，熒光體粉末在450nm至470nm中具有最佳的激勵波長，而在陶瓷復合體中，在Ce的濃度高時，可在約440nm至490nm具有最佳的波長。再者，為了實現峰值的變寬，在從400nm至530nm中，與粉末相比，可用高的效率來激勵。這一點意味著，如果使用本發明的陶瓷復合體，則可用紫色的激勵光構成發光二極管。如果這樣的發光二極管能構成，則可改善在使用了以前的YAG熒光體粉末的白色發光二極管中被指出了的帶有藍色的白色光。其原因是，紫色處于陶瓷復合體的熒光色的完全的補色關系。
其次，使用圖2對于作為紫外光的340nm附近的峰值進行同樣的比較。紫外的激勵的行為并且與熒光體粉末的行為不同。即，在比較例1中示出的熒光體粉末的激勵強度非常低。這一點顯示了在紫外的區域中與熒光體粉末的可激勵的能級數目相比，本陶瓷復合體的可激勵的能級的數目多。產生這種現象的原因不僅與Ce的晶體場的不同有關，而且有可能與陶瓷復合體的界面中的能級的影響有關。這樣，可認為陶瓷復合體的結構整體發揮了本來只用Y3Al5O12:Ce不能達到的特性。其次，在圖4中示出上述的峰值的規格化的結果。即使在這里，也可知引起了同樣的變寬。此外，在表2中示出了340nm附近的峰值的半值寬度。
再者，如圖2中所示，在本陶瓷復合體中，在比400nm短的波長一側開始變寬的發光。可認為該發光與通常的伴隨從Ce的d軌道至f軌道的越遷的發光不同。大概可預測為是與Al2O3相與Y3Al5O12:Ce相的界面和Ce有關的發光。在粉末中不能確認這樣的變寬的發光，是光變換用陶瓷復合體特有的現象。
如以上所述那樣，陶瓷復合體中的Y3Al5O12:Ce的發光行為與粉末的YAG:Ce的行為完全不同。光變換用陶瓷復合體中的Y3Al5O12:Ce的行為是在以三維方式具有原子的結合的形態中用Al2O3相包圍周邊而開始產生的現象，可知與以前的YAG:Ce熒光體完全不同。
(實施例5)以各種厚度切出實施例2的陶瓷復合體，以市場上出售的410nm的紫色的發光二極管芯片為激勵源制作了白色發光二極管器件。在圖5中示出了已構成的發光二極管器件的示意圖。在圖5中，1是光變換用陶瓷復合體，2是容器，3是金導線，4是發光元件，5是帶有電極的臺，6是電極。發光二極管的顏色根據光變換用陶瓷復合體的厚度而變化。在圖6中示出所得到的發光二極管的色坐標。圖6中的四角的位置是x＝0.33、y＝0.33，是白色的位置。可知通過使用410nm的激勵源，可構成良好的白色的發光二極管器件。在圖6中，用虛線在一起示出了用460nm的光激勵了的情況的連結YAG:Ce熒光體粉末的色坐標和460nm的光源的色坐標的線。在使用了通常的YAG:Ce熒光體粉末的藍色發光二極管的情況下，可知混合色位于與白色相比的靠近綠的一側，不成為良好的白色。在圖7中示出本實施例的發光譜。在圖7中，也一起示出了在比較例2中敘述的使用了YAG:Ce粉末的發光二極管的發光譜。比較例2的發光二極管幾乎不能得到黃色的光，成為紫的顏色的強的發光二極管。如果進行實施例5與比較例2的發光二極管器件的亮度(光束)的比較，則實施例5的發光二極管器件的亮度為比較例2的發光二極管器件的亮度約7倍。這樣，本陶瓷復合體中的YAG:Ce顯示出與通常的YAG:Ce粉末完全不同的性質，顯示出可利用紫色的光，可構成良好的白色發光二極管器件。
(比較例2)將在比較例1中得到了的激活了Ce的40重量份的YAG:Ce粉末攪拌在100重量份的環氧樹脂中，經過120℃1小時、150℃4小時，使樹脂硬化，得到了成形體。將其加工為圓盤狀，制作了圖5中示出的發光二極管器件。制作了各種改變了圓盤的厚度的發光二極管器件，進行了發光譜的測定。其結果，在與實施例5相同的厚度的情況下，成為接近于激勵光的紫的色度。在使用了極端地厚的圓盤的情況下，成為帶有紫色的白色，是非常暗的發光二極管器件，不能在實用上使用。
表2

產業上利用的可能性本發明的白色發光二極管器件可利用于顯示器、照明、背光光源等，在產業上是有用的。
權利要求
1.一種白色發光二極管器件，由發出波長為400nm至419nm的紫色光的發光二極管元件和陶瓷復合體構成，其特征在于該陶瓷復合體是用鈰激活了的Y3Al5O12(Y3Al5O12:Ce)晶體和α型氧化鋁(Al2O3)晶體連續地以三維方式排列并互相纏繞而存在的凝固體，具有對所述紫色光的一部分進行波長變換使之成為黃色光的熒光特性，同時具有透過所述紫色光的一部分的功能，通過將透過了所述陶瓷復合體的紫色光與由所述陶瓷復合體進行了波長變換的黃色光進行混合，模擬地發出白色光。
2.如權利要求1所述的白色發光二極管器件，其特征在于所述陶瓷復合體是利用單向凝固法獲得的。
3.如權利要求1中所述的白色發光二極管器件，其特征在于用鈰激活了的Y3Al5O12可以用式(Y1-xCex)3Al5O12(式中，x在0.01～0.2的范圍內)來表示。
4.如權利要求1所述的白色發光二極管器件，其特征在于所述陶瓷復合體的與530nm的熒光對應的激勵譜在400nm至520nm中具有峰值，該峰值的半值寬度大于等于65nm。
5.如權利要求1所述的白色發光二極管器件，其特征在于所述陶瓷復合體是板狀的。
6.如權利要求1中所述的白色發光二極管器件，其特征在于所述陶瓷復合體是塊狀的。
全文摘要
一種白色發光二極管器件，由發出400nm至419nm波長的紫色光的發光二極管元件和陶瓷復合體構成，該陶瓷復合體是用鈰激活了的Y
文檔編號C09K11/80GK1879229SQ20058000124
公開日2006年12月13日 申請日期2005年6月16日 優先權日2004年6月24日
發明者坂田信一, 三谷敦志, 藤井一宏 申請人:宇部興產株式會社