利用表面調制產生聚焦超聲波的方法和設備的制作方法
【專利摘要】本發明涉及一種產生在聚焦區域（5）上聚焦的超聲波以實施生物損傷的方法，包括多個超聲換能器元件（3）的激活。根據本發明：選擇目標區域，其中需要由所述超聲換能器元件發射的超聲波的能量供應均勻化；確定所述超聲波在目標區域與超聲換能器元件（3）之間的路徑上的聚焦效應和聲衰減；采用超聲換能器元件（3）補償所述超聲波的聚焦效應和聲衰減，所述超聲換能器元件（3）中的至少一些具有不相同的發射表面，使得在目標區域中由不同的超聲換能器元件（3）發射的超聲波的能量供應幾乎相同。
【專利說明】利用表面調制產生聚焦超聲波的方法和設備
【技術領域】
[0001]本發明涉及包括由多個超聲換能器元件形成的超聲探頭并且適合于發射高強度聚焦超聲(HIFU)的設備或裝置的【技術領域】。
[0002]本發明的主題尤其有利地可應用于采用聚焦超聲波的治療處理領域。
【背景技術】
[0003]眾所周知，聚焦超聲波療法可能造成由熱效應和聲空化活動(acousticcavitation activity)組合引起的組織中的生物損傷(biological lesion)。這些組織損傷的形狀直接源自所使用的超聲探頭的發射表面的形狀。例如，具有球形形狀的超聲探頭可以獲得周期性的聚焦區域，而圓環形(toroid-shaped)探頭導致獲得環(ring)形或冠(crown)形的聚焦區域。
[0004]在聚焦區域的每一點處，應該注意的是，來自發射表面的超聲波行進的距離是相同的，并且壓力與該點處超聲波的會聚(convergence )直接相關。實際上,超聲波在發射表面和聚焦區域之間穿過諸如冷卻電路的水、皮膚、脂肪、肌肉等各種不同特性的傳播媒質。但是，這些不同的媒質具有不同的聲衰減特性。因此，對于每一個行進路徑，聲波的衰減表現出依賴于在每個穿越媒質中的行進距離。
[0005]此外，在傳播媒質中發射之后，發射表面的凹面導致觀察到聚焦效應。超聲波將集中在聚焦區域(點狀或冠狀)，導致沿超聲波的路徑壓力(pressure)逐漸增大。
[0006]為了盡力消除與組織的聲異質性有關的缺陷，例如從專利FR2642640可知采用聚焦裝置，其中探頭的發射表面被分成通過控制電路被施加激活信號的數個換能器元件，所述信號是通過將從發送至待處理組織上的非聚焦聲束作為返回接收的回波(echo)信號隨時間的分布和形狀進行反轉而獲得。換能器元件因此依賴于聲波的衰減和聚焦效應而發射不同的聲功率。
[0007]實際上，換能器元件具有相同的發射表面，使得每個換能器元件具有相同的電阻抗。每一個這些換能器元件的控制電路也相同，以便于生產這樣的裝置。
[0008]但是，這種解決方案具有一個主要的缺陷。實際上，用于每一個換能器元件的可用電力被控制電路的電子線路限制。因此，一旦換能器元件中之一以其最大功率運行以補償超聲波的衰減和聚焦差值，則其它的換能器元件必須以降低的電功率運行，控制電路的電子線路將不能提供它們被設計的最大功率。實際上，控制電路經常低于其最大容量運行。
[0009]另從專利US4888746知道的是一種治療換能器，該治療換能器由數個換能器元件組成，所述換能器元件能夠相互獨立地被具有可變幅度和相位的信號驅動，以便調制焦點處超聲波的形狀，從而特別減小空化效應。
[0010]同樣地，專利FR2903616描述了一種圓環形治療探頭，其中各種換能器元件被順序地激活以允許超聲波以冠形被聚焦。
[0011]這些專利描述的換能器不能使在具體處理區域中由各個超聲波換能器元件做出的能量貢獻均勻化，這是因為超聲波在它們的路徑上經歷的聚焦和衰減效應沒有被考慮進來。
[0012]在成像領域，專利US5922962描述了包括一組具有相同長度但是不同寬度的換能器元件的超聲換能器。不考慮其焦距，多個換能器元件的寬度被確定以保持相同的超聲束外形(profile)，即相同的超聲波分辨率。
[0013]該文獻描述了各種波束形成技術，用于在發射和接收模式中以不同的深度動態聚焦，以及各種用于減小旁瓣效應的切趾(apodization)技術。這些波束形成技術沒有說明(account for)為了在目標區域中獲得由每個換能器元件發射的超聲波的基本相同能量貢獻，超聲波在目標區域與換能器元件之間的路徑上的聲衰減。
[0014]相似地，文獻US5165414、EP0689187 和 EP0401027 描述了與專利 US5922962 描述的換能器具有相同缺點的成像換能器。由這些文獻描述的換能器目的不在于優化各個換能器元件的能量貢獻，原因是為治療原因不尋求在目標區域中的能量貢獻。
【發明內容】
[0015]因此，本發明旨在通過提出新技術來解決現有技術狀況中的缺點，該新技術用于聚焦超聲波，使得能夠均勻化目標區域上的能量貢獻以獲得生物組織損傷。
[0016]為了實現該目標，在聚焦區域上產生聚焦超聲波以引起生物損傷的方法包括激活分布在發射表面上的多個超聲換能器元件，以分別發射聚焦區域中的多個聚焦超聲波，而聚焦超聲波以不同的聲衰減穿過傳播媒質。
[0017]根據本發明:
[0018]-選擇目標區域，其中需要由所述超聲換能器元件發射的超聲波的能量貢獻均勻化，
[0019]-確定所述超聲波在目標區域與超聲換能器元件之間的路徑上的聚焦效應和聲衰減，
[0020]-采用超聲換能器元件補償所述超聲波的聚焦效應和聲衰減，所述超聲換能器元件中的至少一些具有不相同的發射表面，使得在目標區域中由不同的超聲換能器元件發射的超聲波的能量貢獻基本上相同。
[0021]此外，根據本發明的方法還可以具有一個或多個以下附加特征的組合:
[0022]-通過依賴于超聲波經歷的聲衰減和聚焦效應為每個超聲換能器元件分配(assigning)表面權重因子,來補償所述聚焦效應和聲衰減，
[0023]-考慮超聲換能器元件與傳播媒質的分隔區域之間的距離來確定所述聲權重因子，
[0024]-將超聲換能器元件與傳播媒質的分隔區域之間的距離考慮進來，根據與所述超聲換能器元件有關的傳播媒質的配置來計算該距離，
[0025]-將超聲換能器元件與傳播媒質的分隔區域之間的距離考慮進來，測量由超聲換能器元件發送校準信號后反射的回波，
[0026]-將具有基本尺寸的超聲換能器元件聚合在一起以便形成具有基于經受的聲衰減而可配置的不同發射表面的超聲換能器元件，
[0027]-對于分布在具有曲率半徑Re的凹形發射表面上的多個超聲換能器元件，計算每一個超聲換能器元件η的面積Sn，使得:[0028]Sn= [Stotal (I/(Fp (η).Z))]
[0029]-其中，Stotal:超聲換能器元件的表面之和，
[0030]-Fp (n) =Max E (t) /Max E (η),
[0031]其中,Max E(t),位于發射表面的周邊(periphery)的換能器元件t的能量貢獻的最大值;Max E (η)，目標區域中的換能器元件η的能量貢獻的最大值，
[0032]Z:所有換能器元件的Ι/Fp的總和。
[0033]本發明的另一目的是提出一種在聚焦區域上產生聚焦超聲波的治療設備，包括超聲探頭，該超聲探頭通過分布在發射表面上用于發射聚焦于聚焦區域中的多個超聲波的多個超聲換能器元件形成，所述超聲波以不同的聲衰減穿過傳播媒質，所述超聲換能器元件被來自控制電路的控制信號激活，其特征在于，所述超聲換能器元件中的至少一些具有不相同的發射表面，以發射在目標區域中具有基本相同的能量貢獻的聚焦超聲波。
[0034]此外，根據本發明的設備還可以具有一個或多個以下附加特征的組合:
[0035]-超聲換能器元件中的至少一些被具有基本相同值的激活信號控制，
[0036]-超聲換能器元件根據會或不會被截斷的凹形發射表面而分布，
[0037]-超聲換能器元件以彼此同心的環形或環形段沿聚焦軸分布，同時具有不同的發射表面，
[0038]-超聲換能器元件分布在平面表面上。
【專利附圖】
【附圖說明】
[0039]從以下參考附圖提供的說明書顯現各種其它特征，附圖以非限制性示例的方式示出本發明主題的實施例。
[0040]圖1是根據本發明的治療探頭的第一實施例的透視圖。
[0041]圖2是圖1示出的治療探頭的正視半截面的圖解視圖，使得可以描述本發明的主題。
[0042]圖3A至圖3D是圖1示出的治療探頭的圖解正視半截面視圖，并且分別示出了通過應用本發明的聚焦效應、聲吸收效應、聚焦效應和吸收效應的結合、和在目標區域中的能量貢獻的再平衡。
[0043]圖4和圖5是正視半截面示意圖，使得可以解釋根據本發明的一種可選擇方式。
[0044]圖6是俯視圖，左邊部分示出現有技術的超聲換能器元件的分布，右邊示出根據本發明的超聲換能器元件的分布。
[0045]圖7示出根據平面型本發明的治療程序的示例實施例。
[0046]圖7A和圖7B示出圖7描述的探頭的另一可選擇實施例，其中圖7A示出具有基本超聲換能器元件的探頭，基本超聲換能器元件具有相同的表面，在圖7B中，這些基本超聲換能器元件被以電子方式組裝為具有與圖7所示相同的表面調制。
【具體實施方式】
[0047]圖1和圖2示出治療超聲探頭I的第一示例實施例，該治療超聲探頭I是用于產生聚焦超聲波的設備的一部分。超聲探頭I包括沿發射表面4分布的多個超聲換能器元件
3。超聲換能器元件3被來自控制電路的控制信號激活，該控制電路未被示出但是其本身是已知的，并且適用于使得超聲換能器元件3在聚焦區域5中發射聚焦超聲波以引發生物或組織損傷。在圖1和圖2示出的示例中，多個超聲換能器元件3沿凹形發射表面4分布，并且每個超聲換能器元件3是環形或冠形。因此，超聲換能器元件3被相對于彼此且相對于聚焦軸X同心地安裝。
[0048]根據本發明，超聲換能器元件3中的至少一些具有不同的發射表面，以發射在目標區域7中具有基本上相同的能量貢獻的聚焦超聲波。換句話說，超聲換能器元件3具有不同值的發射表面以補償超聲波在發射表面4與目標區域7之間的路徑上經歷的聚焦和聲衰減差值。從而，該目標區域7可以在任何位于從發射表面4開始直到聚焦區域5的位置中被選擇(如在說明書中稍后將被顯示的)，聚焦區域5在一個有利的可選擇實施例中成為目標區域7。
[0049]實際上，必須考慮的是超聲波從發射表面4至目標區域7穿過(cross)每個分別具有聲衰減Ap AfA^-Ak的數個傳播媒質Ep EfE^-Ek。作為示例，圖2示出聚焦區域5與探頭I之間插入的與發射表面4接觸的第一傳播媒質E1，該第一傳播媒質E1具有A1=O的聲衰減，以及位于離探頭的切面距離為a處的第二媒質E2。第一傳播媒質E1和第二傳播媒質E2具有分隔區域或界面6。具有A2 (A2 Φ A1)的聲衰減的第二媒質E2至少延伸至聚焦區域5那樣遠。在圖2所示的示例中，目標區域7是位于第二媒質E2中在聚焦區域5與界面6之間的平面。 [0050]超聲波在發射表面4與聚焦區域5之間行進期間，來自壓力視角(pressureperspective)的兩個現象依然起作用，即幾何聚焦效應和聲衰減。聚焦效應是由于發射表面4的凹形引起的，導致沿超聲波的路徑壓力的主要增加；而聲衰減代表從超聲波至其傳播媒質的能量轉移，主要依賴于傳播媒質的吸收性能，實際上是(amounting to)行進路徑期間壓力的降低。
[0051]目標區域7與探頭I之間的超聲波的壓力依賴于波在每個媒質E1、E2中的行進距離，并且具有以下的表達(I):1=kDp
[0052]P(r) = P0.U(e~ADi)--
/=1Re - r
[0053]E1:傳播媒質，i=l至k,
[0054]D1:在傳播媒質Ei中的行進距離(米)，
[0055]P Cr):在距離發射表面距離r處的壓力(Pa)，
[0056]Re:換能器元件的曲率半徑(米)，
[0057]P。:發射期間的壓力(Pa)，
[0058]A1:傳播媒質Ei的聲吸收(Np.m-1)。
[0059]為了計算目標區域7中的壓力，僅考慮衰減和聚焦效應。當然可以考慮超聲發射過程中起作用的任何其他效應而優化模型，例如特別是瑞利模型(Rayleigh model)的衍射。
[0060]在超聲波穿過發射表面4和目標區域7之間的兩個媒質El、E2的情況下，表達如下:
[0061 ] P (r) =P0.e_A1*D1.e_A2*D2.Re/ (Re-r)[0062]必須注意的是，在圖3A示出的目標區域7處，在沿軸X的區域存在能量貢獻的不均等，這是因為聚焦效應在該區域的中心較強而在周邊較弱。此外，如圖3B所示，聲學衰減加大了這種現象。在第一媒質E1 (例如水)具有零聲學衰減的情況下，超聲探頭在媒質E1中不衰減，于是當這些超聲波到達界面6 (即，例如皮膚)時它們都具有相同的強度。在界面6之外，行進的距離不相等，使得如果超聲波脫離聚焦軸X，則由位于發射表面的周邊處的換能器元件發射的超聲波比那些從發射表面的中心發射的超聲波有更長的距離要行進并且因此被衰減。最終，這兩種現象的結合產生了圖3C所示的壓力曲線Pp該壓力曲線示出目標區域7 (即，所考慮的示例中的皮膚)的壓力不均等，這種壓力不均等能導致靠近聚焦軸X處燒傷的產生。
[0063]考慮到超聲波經歷的聚焦效應和衰減基于它們在探頭I上的發射位置而有所不同，在目標區域7處，在由不同超聲波提供的能量貢獻方面產生了不均等。
[0064]根據本發明，這種目標區域7中的能量貢獻方面的不均等通過給超聲換能器元件3分配不同尺寸或值的表面來補償。應該注意的是，所有的超聲換能器元件3被具有基本上相同值的激活(excitation)信號所控制。換句話說,相同的能量指示(power instruction)被施加給所有的超聲換能器元件3。因此顯現出探頭可以使用所有的可用能量。
[0065]因而，根據本發明的方法旨在為每個超聲換能器元件3確定表面權重因子fs，使得:
[0066]Fs(n) =1/[Fp(η).Ζ]
[0067]其中O < Fs < I
[0068]η:換能器元件3的數目，并且在從聚焦軸X向著發射表面4的周邊行進的方向中從I至t變化，
[0069]Fp:功率因子，
[0070]Z:換能器元件的I/Fp的總和。
[0071]在發射表面被分成相等表面的期間(調制之前)，功率因子Fp (η)基于換能器元件與目標區域7之間的每個超聲換能器元件3有關的聚焦效應和聲衰減而被表達。
[0072]功率因子Fp (η)能夠被表達如下:
[0073]Fp (n) =Max E (t) /Max E (η)，
[0074]Max E (t):位于發射表面4的周邊的換能器元件t的能量貢獻的最大值，
[0075]Max E (η):目標區域7中的換能器元件η的能量貢獻的最大值，
[0076]排位(rank)為η的各超聲換能器元件3的表面面積S (η)是使得:
[0077]S (n) =Stotal Fs (η)
[0078]其中Sttrtal是探頭的整個表面面積。
[0079]從以上的表達顯現，靠近于探頭的(聚焦軸X的)中心的換能器元件3與靠近于探頭的周邊的換能器元件3相比具有較大的表面。如此，對于靠近中心的換能器元件3，換能器元件3的表面增大，相反地，對于靠近探頭周邊的換能器元件，換能器元件3的表面減小。
[0080]對于超聲換能器元件3，這些不同表面權重因子匕的應用導致在壓力場中的修正，因此使得可以對目標區域7中每一個超聲換能器元件3的能量貢獻進行再平衡。從圖3D可以顯現，盡管超聲波在它們的路徑上經歷聚焦效應和聲衰減，然而由不同的超聲換能器元件3發射的超聲波的能量貢獻在目標區域7中基本相同(曲線Ρ2)。[0081]在圖2示出的示例中，超聲波穿過兩個聲衰減媒質，其中媒質之間的界面6是平面，平行于探頭的切面。當然，被超聲波穿過的聲衰減媒質的數目可以更高。同樣地，聲衰減媒質之間的界面6的形狀可以不同于平行于探頭切面的平面。
[0082]圖4示出了兩個聲衰減媒質El、E2之間的界面6具有凸形形狀的示例。實際上，在圖4中，水(聲衰減媒質El)的體積較大，使得聚焦和衰減對比更顯著。相對于平面界面，凸形界面6的能量貢獻的對比加重(accentuated)。
[0083]相反,如圖5所示的凹形界面6相對于圖2示出的示例導致能量貢獻的再平衡。當然，在聲媒質與目標區域7之間的界面6具有與探頭I的發射表面相同曲率中心的特定情況下，在目標區域7中超聲換能器元件的能量貢獻相同。
[0084]總之，必須考慮的是，根據本發明的方法旨在選擇目標區域7，其中需要由超聲換能器元件3發射的超聲波的能量貢獻均勻化。根據第一優選的可選擇實施例，該目標區域對應于聚焦區域。根據第二優選的可選擇實施例，該目標區域對應于在傳播媒質尤其在第二傳播媒質中包括的平面，第二傳播媒質對應于位于冷卻水與將被處理的組織之間的組織。
[0085]根據本發明的方法旨在確定超聲波在所述目標區域7與超聲換能器元件3之間的路徑上的聚焦效應以及聲衰減。如上所述，該確定階段包括考慮被穿越的各種傳播媒質的聚焦效應和聲衰減以及超聲換能器元件3與媒質間界面之間的距離。可根據與超聲換能器元件3有關的傳播媒質的配置來計算該距離。應該注意的是，超聲換能器元件3與媒質的界面之間的距離可以通過測量模式A中反射的回波被更精確地確定，其中包括測量由超聲換能器元件3發出校準信號后反射的回波。
[0086]關于第一種近似，從公式(I)中，在目標區域7中可以計算大量來自發射表面的超聲波的壓力，使得可以獲得圖3C示出的壓力曲線Pp
[0087]發射表面4從聚焦軸X至其周邊部分被分割。在回轉型發射表面4的情況下，發射表面4被分成同心環，每個同心環貢獻于壓力曲線P1的一部分。對于每個環，最大壓力值被確定，并且表面權重因子Fs被施加使得所述最大壓力值在所有元件上變得相同(曲線P2)。
[0088]因此，根據本發明的方法使得可以將超聲換能器元件3的發射表面調制成不同尺寸的面積，而適于使得超聲波的能量貢獻在目標區域7中基本上相同。因此，不同的換能器元件3被配置以具有不同值的發射表面，適用于一個或多個給定應用。應該注意的是，超聲換能器元件3的數目越高，調制越精確和有效。
[0089]圖6示出具有環形換能器元件3的聚焦探頭的分割。圖6的左邊部分示出相等表面的超聲換能器元件，而圖6的右邊部分具有采用根據本發明的方法調制的不同表面的超聲換能器兀件3。
[0090]當然，根據本發明的方法可以用于各種形狀的治療探頭。在圖1示出的示例中，超聲換能器元件3分布在整個回轉型的凹形發射表面上。對于所確定的應用，該凹形表面可以在中心對稱面的任一側上被截斷(truncated)，使得超聲換能器元件3分布在彼此同心的環形段(ring segment)中。根據一個優選的可選擇實施例，該凹形表面是圓環形(toroid)形狀，即，通過以有限的長度圍繞對稱軸旋轉凹形曲線段創建該凹形表面，該對稱軸位于距離該凹形曲線段的曲率中心的非零距離處。當然，該圓環形發射表面可以在中心對稱面的任一側上被截斷。根據另一可選擇的實施例，從通過將兩個相對于對稱面對稱的凹形曲線段平移有限長度創建的圓柱形幾何形狀得到凹形發射表面，該平移沿有限長度并且以垂直于包含所述凹形曲線段的平面的方向進行。作為示例，圖7示出其中不同超聲換能器元件3具有不同尺寸發射表面的平面探頭I。
[0091]當然，在平面治療探頭I的情況下，每個超聲換能器元件被提供以具有相移的信號，使得可以在目標區域中獲得聚焦效應。
[0092]本發明的另一主題是能夠提出一種技術，使得可以生產基于超聲探頭的傳播媒質的配置而可按需要配置的探頭。從圖7A和圖7B更確切地顯現，該技術提供為所有超聲換能器元件S1選擇基本尺寸(elementary size)。這樣,在圖7A示出的示出平面發射表面的示例中，所有的基本超聲換能器元件S1具有相同的發射表面。然后，這些基本的超聲換能器元件S1被聚集在一起以便于生產具有不同尺寸的超聲換能器元件3(圖7B)。這樣，該技術使得可以按需要產生具有不同發射表面的多個超聲換能器元件3。應該注意的是，在凹形發射表面的情況下，超聲換能器元件S1可以具有不同的基本尺寸，同時所有的超聲換能器元件S1具有相同的寬度。
[0093]本發明不限于描述和示出的示例，不超出本發明的范圍對其可以做出各種改變。
【權利要求】
1.一種在聚焦區域(5)上產生聚焦超聲波以引起生物損傷的方法，包括激活分布在發射表面(4)上的多個超聲換能器元件(3)，以分別發射聚焦區域(5)中的多個聚焦超聲波，而聚焦超聲波以不同的聲衰減穿過傳播媒質(Ei )，其特征在于: 選擇目標區域(7)，其中需要由所述超聲換能器元件發射的超聲波的能量貢獻均勻化， 確定超聲波在所述目標區域(7)與超聲換能器元件(3)之間的路徑上的聚焦效應和聲衰減， 采用超聲換能器元件(3)補償所述超聲波的聚焦效應和聲衰減，超聲換能器元件(3)中的至少一些具有不相同的發射表面，使得在目標區域(7)中由不同的超聲換能器元件(3)發射的超聲波的能量貢獻基本上相同。
2.根據權利要求1所述的方法，其特征在于，包括:通過依賴于所述超聲波經歷的聲衰減和聚焦效應為每個所述超聲換能器元件(3)分配表面權重因子(Fs)來補償所述聚焦效應和聲衰減。
3.根據權利要求2所述的方法，其特征在于，包括:考慮所述超聲換能器元件(3)與所述傳播媒質(Ei)的分隔區域(6)之間的距離來確定所述聲權重因子(Fs)。
4.根據權利要求 3所述的方法，其特征在于，包括:將所述超聲換能器元件與所述傳播媒質的分隔區域(6)之間的距離考慮進來，根據與所述超聲換能器元件有關的傳播媒質(Ei)的配置來計算該距離。
5.根據權利要求3所述的方法，其特征在于，包括:將所述超聲換能器元件與所述傳播媒質的分隔區域(6)之間的距離考慮進來，測量由所述超聲換能器元件(3)發送校準信號后反射的回波。
6.根據權利要求1至5中的任一項所述的方法，其特征在于，包括:將具有基本尺寸的超聲換能器元件(31)聚集在一起，以便形成具有基于經受的聲衰減而配置的不同發射表面的超聲換能器元件(3)。
7.根據權利要求1至6中的任一項所述的方法，其特征在于，包括:對于分布在具有曲率半徑Re的凹形發射表面上的多個超聲換能器元件(3)，計算每一個超聲換能器元件η的面積Sn，使得:
Sn= [Stotal (I/(Fp (n).Z))] 其中，Stotal:所述超聲換能器元件的表面的總和，
Fp(n)=Max E(t)/Max E (η)， 其中，Max E(t),位于發射表面(4)的周邊的換能器元件t的能量貢獻的最大值；MaxE(n)，目標區域(7)中的換能器元件η的能量貢獻的最大值， Z:所有換能器元件的Ι/Fp的總和。
8.—種在聚焦區域(5)上產生聚焦超聲波的治療設備，包括超聲探頭(1)，通過分布在發射表面(4)上發射聚焦于所述聚焦區域(5)中的多個超聲波的多個超聲換能器元件(3)形成，所述超聲波以不同的聲衰減(Ai)穿過傳播媒質(Ei)，所述超聲換能器元件(3 )被來自控制電路的控制信號激活，其特征在于，所述超聲換能器元件(3)中的至少一些具有不相同的發射表面以發射在目標區域(7)中具有基本相同的能量貢獻的聚焦超聲波。
9.根據權利要求8所述的設備，其特征在于，所述超聲換能器元件(3)中的至少一些被具有基本相同值的激活信號控制。
10.根據權利要求8所述的設備，其特征在于，所述超聲換能器元件(3)根據會或不會被截斷的凹形發射表面(4)而分布。
11.根據權利要求8所述的設備，其特征在于，所述超聲換能器元件(3)以彼此同心的環形或環形段沿聚焦軸分布，同時具有有著不同值的多個發射表面。
12.根據權利要求8所述的設備，其特征在于，所述超聲換能器元件(3)分布在平面表面上。
13.根據權利要求8所述的設備，其特征在于，所述超聲換能器元件(3)分布在從將兩個凹形曲線段平移有限長度而創建的圓柱形幾何形狀得到的凹形發射表面上，所述兩個凹形曲線段相對于對稱面是對稱的，所述平移沿有限長度并且沿著垂直于包含所述凹形曲線段的平面的方向進行。
【文檔編號】G10K11/32GK103650031SQ201280016559
【公開日】2014年3月19日 申請日期:2012年3月15日 優先權日:2011年3月30日
【發明者】杰里米·萬瑟諾, D·梅洛德利馬, E·勃朗, 讓-伊夫·沙普隆 申請人:Edap Tms法國公司, 國家健康科學研究所