專利名稱：新型光纖參數確定方法
技術領域：
本發明涉及光纖通信技術。
背景技術：
光纖Raman放大器(fiber Raman amplifier，FRA)由于具有噪聲系數低、增益波段靈活、可實現寬帶和在線分布式放大等眾多優點，已公認為是大容量的密集波分復用(DWDM)、長距離(long-haul，LH)和超常距離(ultra-long-haul，ULH)光纖傳輸系統的關鍵技術之一。
FRA應用在DWDM光纖通信系統中時，在較寬的工作波段內具有較好的增益平坦度是對其的一個基本要求，因為各路信號光增益的平坦度對光信噪比(OSNR)有重要影響，另外，各路信號光之間較大的功率差異會增加DWDM信道解復用器輸出端的串話，所以應用在DWDM光纖通信系統中的FRA都應該是寬帶增益平坦的。但是由于目前作為FRA增益介質的各種光纖的Raman增益系數并不平坦，所以僅用單個抽運源不可能使FRA在較寬的波段內增益譜平坦，所以一般采用多個抽運源抽運來實現增益譜平坦的目標。該問題在傳統各類光纖當中已經進行了相當廣泛的研究，取得了很多研究成果。
事實上，決定FRA性能的最主要因素是光纖的Raman增益系數，由于傳統的各類光纖的Raman增益系數都比較低，所以一般FRA的光纖長度在十幾千米到幾十千米，使分立式的FRA難以縮小體積，限制了分立式FRA的使用場合，實際上目前商用的FRA幾乎都是實現分布式放大的Raman抽運模塊，但是，隨著DWDM系統的容量、帶寬和距離的進一步提升，實現發射機后端功率推動放大和接收機前端功率預放大的分立式FRA必定大有作為。同時，因為Raman增益系數比較低，就要使用大功率的半導體激光器或采用抽運光合波器合并多個抽運源以提高功率，這樣也增加了系統的復雜程度。另外，傳統的各類光纖的Raman增益系數譜很不平坦，所以要使FRA在較寬的增益波段內保持一定的增益平坦度就需要較多的抽運光源同時抽運，從而提高了制造成本，同時也增加了設計方法的復雜性。
另外在光纖通信中，存在不同程度的色散問題。色散是指不同頻率或不同模式的光波在光纖中的群時延差引起的光脈沖展寬現象。由于光纖數字通信傳輸的是一系列光脈沖碼，當光脈沖沿光纖傳輸時，色散使得光信號脈沖展寬，導致臨近的脈沖有一部分相互重疊，從而使兩個相鄰脈沖不能被接受裝置正確識別從而造成系統誤碼，影響通信質量。為了限制碼間干擾，必須使色散引起的脈沖展寬限制在一定范圍之內，當色散引起的光信號脈沖的展寬大于0.3倍的輸入脈寬時，便使得光接收機靈敏度急劇下降、均衡困難、誤碼率增加。因此要想保證通信質量必須加大碼間距，這就不得不付出降低碼速率、減少通信容量的代價。
目前，對于光纖的色散問題已經提出了一些技術方案來解決，如色散補償光纖(DCF)法、激光預啁啾法、中點光譜反轉法、色散管理傳輸法和啁啾光纖光柵法等。在已提出的這些技術方案中，色散補償光纖(DCF)補償法因為其具有安裝靈活方便、可靠性好、性能穩定和與常規光纖兼容等眾多優點而成為目前最成熟、工程上使用最廣泛的技術。其基本原理如下，如果工作波長處的信號光在常規G.652光纖中傳輸一定距離后所要積累的色散大小為Dtransmission，而在一定長度的DCF中傳輸后所要積累的色散大小Dcompensation，那么信號光的總色散大小Dtotal就可用下式來表示。
Dtotal＝Dtransmission+Dcompensation由此可見，如果DCF在工作波長處具很大的和常規G.652光纖符號相反的色散系數，那么就可用很短的一段DCF來補償較長常規G.652光纖所產生色散，使總的色散最小，從而保證工作波長處的光信號可以被無畸變地正確接收。如果對多個波長的光波進行補償，則由于不同波長的光波在經過傳輸光纖后有不同的色散積累，要使所有波長的色散都最小，那么就要求DCF有合適的色散斜率系數。
盡管色散補償光纖(DCF)補償法具有上述的優點，但同時應該注意到，DCF單位長度補償量低，一般DCF每公里色散補償值約為幾百ps/nm的量級。另外DCF插入損耗較大，色散補償后需要用光放大器來進行損耗補償，成本增加。還有就是DCF與標準光纖相比，纖芯直徑更細，而且折射率差也較大，所以折射率分布不好控制，制作也更加困難。為了充分發揮光纖補償的優點，克服當前DCF作為補償光纖的不足，尋找一種新型的能夠實現色散補償的光纖可以成為努力的方向之一。
以下對與本發明所需借鑒的光子晶體光纖技術作簡要介紹。光子晶體光纖(photonic crystal fiber，PCF)又稱“多孔光纖”或“微結構光纖”，下文一律稱為“光子晶體光纖”。
光子晶體的概念是1987年E.Yablonovitch和S.John分別各自獨立提出的。光子晶體實際上就是將不同介電常數的介質在空間中按一定周期排列而成的一種人造晶體，其排列周期為光波長的量級。光子晶體的空間結構可分為三種類型，如圖1所示。光子晶體最主要的特性就是對不同頻率的光的傳輸具有選擇性。若光子能量和光子晶體能帶相容，則光子晶體呈導通性，光子可以透過光子晶體傳播出去，反之光子不能透過光子晶體，形成光子禁帶。這種現象形成的原因如下在介電材料中，根據經典電磁場理論，電磁場滿足如下方程 當介電常數周期性變化的比值足夠大，并且變化的空間周期與光波長相近時，計算表明，對于特定的頻率ω，方程(1)無解，也就是說存在光子帶隙(photonic band gap，PBG)。由于光子晶體能夠自由控制光在其中的傳播，而光子又具有許多電子無法比擬的優點，所以它具有十分廣泛的應用前景，引起了廣泛的重視和研究，美國《Science》雜志把光子晶體列為1999年十大科學進展之一。圖2是幾種PCF結構掃描電鏡圖。
根據光子晶體的原理，J.C.Russell等人于1992年提出“光子晶體光纖(PCF)”的概念，并于1996年在英國南安普敦大學拉制成功世界上第一根PCF，該光纖沿軸向均勻排列著空氣孔，從光纖端面看，存在一個周期性的二維結構，如果其中一個孔遭到破壞，則會出現缺陷，光能夠在該缺陷內傳播，PCF與傳統光纖在結構上有著根本的區別，有著許多重要特點，比如奇異的色散、大范圍可變的非線性等特性、高度雙折射、無限單模特性等。它的出現引起了各國研究機構的濃厚興趣。PCF有兩種導光的機制，分別是全內反射(Total internal reflection，TIR)機制和光子帶隙(Photonic band gap，PBG)機制，研究表明，TIR機制導光的PCF(TIR-PCF)并不依賴于包層內的空氣孔的周期性，甚至包層內隨機分布的空氣孔都可以把光線限制在纖芯的范圍內，這為滿足各種性能的光纖設計提供了極大的靈活性。相反，PBG機制導光的PCF(PBG-PCF)對空氣孔分布的周期性要求很高。
發明內容
本發明所要解決的技術問題是，提供一種對具有良好的高性能Raman增益屬性和色散補償效果的新型光纖的參數確定方法。
本發明解決所述技術問題采用的技術方案是，提供一種新型光纖參數確定方法，采用群智能演化算法確定各參數。
具體的說，采用粒子群算法確定各參數。所述粒子群算法的計算公式為vi＝wvid+c1r1(pid-xid)+c2r2(pgd-xid)xid＝xid+vid本發明的有益效果是，當采用本發明的方法為Raman放大器增益介質光纖確定參數時，有效纖芯面積Aeff和Raman增益系數gR能夠接近同步變化，從而使Raman增益效率rR＝gR/Aeff在一定的波段內保持為接近常數，可為高增益、低抽運光功率、寬帶增益譜平坦的Raman放大器提供增益介質。當采用本發明的方法為高色散補償性能光纖確定參數時，具有很大的單位長度色散補償量，能夠實現指定的色散補償斜率設計。
以下結合附圖和具體實施方式
對本發明作進一步說明。
圖1是一維、二維和三維光子晶體空間結構示意圖。
圖2是現有技術的幾種PCF橫截面結構掃描電鏡圖。
圖3是Raman增益系數譜示意圖。其中細線是試驗測量值，粗線是文獻值。
圖4是本發明涉及的一種PCF橫截面結構和包層等效過程示意圖。
圖5是模有效折射率隨波長變化情況示意圖。其中，1-纖芯1的獨立模；2-纖芯2的獨立模；3-偶超模；4-奇超模。
圖6是色散系數隨波長變化情況示意圖。
圖7是電場分布隨波長變化情況示意圖。其中，1-1500.0nm；2-1522.0nm；3-1545.0nm。
圖8是有效面積隨波長變化圖。
圖9是本發明的實施例1的示意圖。
圖10是本發明的算法流程圖。
具體實施例方式
本發明提出一種“非對稱雙芯光子晶體光纖(ATC-PCF)”結構，并通過對該光子晶體光纖結構參數的優化設計，使光子晶體光纖的有效纖芯面積Aeff和喇曼增益系數gR接近同步變化，從而使喇曼增益效率rR＝gR/Aeff在一定的波段內保持為接近常數，同時得到很大的負色散系數和可控的色散斜率。為增益譜平坦色散補償寬帶喇曼放大器提供優良的介質。新提出的光纖結構和現有的為數不多的幾種雙芯結構的光子晶體光纖有著重要的不同。本申請提出的結構中，兩個纖芯(導光單元)的直徑大小不同，而且包圍它們的空氣孔的直徑大小也不同，并且一個纖芯在整個光纖的中心，另一個纖芯偏心地分布，正是由于這些特點，決定了其有上面提到的優良屬性。通過文獻資料的廣泛調研發現，目前國內外還未見到具有如此結構的光子晶體光纖的報道。
目前限制寬帶FRA性能的最主要因素就是各類傳統光纖的Raman增益系數gR，其值很小且在增益帶寬內非常不平坦，典型的gR譜如圖3所示，該圖中細線所示是申請人對標準單模光纖進行測量的結果。gR是由介質的物質屬性決定的，無論是在傳統的各類傳輸光纖還是在新型的光子晶體光纖中，由于基本的材料都是石英或摻雜的石英，所以其gR的大小和譜形差別都不是很大，但是決定光纖Raman增益屬性的除gR外還與光纖的有效纖芯面積Aeff有關，也就是說決定光纖最終Raman增益屬性的是Raman增益效率rR＝gR/Aeff，這正是具有較小纖芯面積的光纖能夠取得較大Raman增益的原因。盡管如此，可是沒有經過特別設計的光纖的Raman增益效率rR的譜形和Raman增益系數gR的譜形非常相似，這就意味著取得光纖Raman放大器最終的平坦增益譜很困難。但是如果能讓有效纖芯面積Aeff的變化和gR接近同步，那么Raman增益效率rR就接近常數，使得寬帶平坦增益譜光纖Raman放大器的設計和實現更加容易和節約成本(因為可以大大減少抽運源的個數)。
在光纖Raman放大器中的有效纖芯面積是指抽運光和信號光模場的有效交疊(或稱為“互作用”)面積，可由下式表示Aeff=∫∫sψp2dxdy∫∫sψs2dxdy∫∫sψp2ψs2dxdy---(2)]]>其中ψ表示模場強度，其下標p和s分別代表抽運光和信號光，積分符號的下標s表示相應模場充滿的整個橫截面積。可見，只要控制不同波長信號光的模場分布ψs，就能控制有效纖芯面積Aeff。很明顯，模場分布ψs決定于光纖橫截面的有效折射率的分布。由于光子晶體光纖獨特的導光機制，使得光纖橫截面有效折射率分布的設計具有非常大的靈活性，這就為光子晶體光纖有效纖芯面積的控制與設計帶來了可行性。作為一個實施例，提供了一種具有平坦Raman效率系數譜的光纖，稱其為“非對稱雙芯PCF”，如圖9所示。其中白色圓圈代表空氣孔，灰色部分表示硅體。根據模式耦合理論，該PCF中傳輸的光將在A區和B區之間發生耦合，那么，通過合理地對圖中的有關參數進行設計，使泵浦光和信號頻帶內的光在A區和B區內共同的有效交疊纖芯面積Aeff的變化和硅的Raman增益系數gR接近同步變化，那么Raman增益效率rR就接近常數，從而達到本發明的目的之一。
本發明所述的光子晶體光纖作為色散補償光纖時，光纖中存在的主要色散為材料色散和波導色散兩種(剖面色散和偏振模色散這里忽略，因為前者的數值很小，后者則補償機制和方法不同，需要專門討論)。材料色散是由于材料的群折射率n隨波長變化所引起的色散特性，或者說由n＝n(ω)所引起的色散。
波導色散(又稱結構色散)是由光纖的組成結構決定的色散，其中光纖的橫截面積形狀和折射率分布起主要作用。根據色散的定義，傳統光纖的總色散可由下式確定。
D=dτdλ=1c(dkn2dλ)[1+Δd(bV)dV]+kn2cΔ(d2(bV)dV2)(dVdλ)=Dm+Dw]]>Dm=1c(dkn2dλ)[1+Δd(bV)dV]≈-λcd2n2dλ2[1+Δd(bV)dV]]]>Dw=kn2cΔ(d2(bV)dV2)(dVdλ≈-kn2c(Δλ)Vd2(bV)dV2)]]>其中，第一項Dm就是材料色散，第二項Dw為波導色散。τ、λ、c、Δ、b、k、n2和V分別為群時延、光波波長、光速、纖芯與包層的折射率差、歸一化傳播常數、波矢、包層折射率和歸一化頻率。材料的色散由材料的屬性決定，一旦光纖的材料選定，其色散屬性就確定了。目前光纖材料的折射率(決定色散)可用Sellmeier公式擬合估算。那么，可控的色散就落到了導波色散上了，由前式可見，為了使光纖具有大的負色散系數，必須加大Δ，但同時仍要保持單模傳輸就必須減小纖芯半徑，這樣就增加了傳統光纖的加工和制造的難度。而光子晶體光纖是由同一種材料制成，芯層與包層折射率的差值可以做的很大，其折射率在橫截面上分布特性主要依靠它的空氣孔幾何形狀、尺寸、孔的間距和空氣孔的排列來改變，所以可通過設計不同的自由度來制造具有不同色散特性的單模光纖。至于色散斜率Dslope，其不過是色散對波長的導數，設計的實質沒有變化，只是要在優化具體ATC-PCF參數時增加一個自由度而已。
下面再以包層等效折射率方法為例討論本發明提出的ATC-PCF能夠實現項目目標的基本原理。
首先簡單介紹一下PCF的等效折射率模型。如圖4(a)所示的光子晶體光纖，其橫截面可劃分為由純石英柱構成的半徑為r的芯區和在石英襯底上按照三角形周期排列的直徑為d、間距為Λ的空氣孔構成的包層區。等效折射率模型的基本思想是將帶有規則周期性空氣孔的包層等效為折射率為ncl的石英，那么對于光子晶體光纖的分析，就可以利用傳統階躍型光纖的分析方法和分析結果。等效折射率模型的關鍵是求出基空間填充模式(Fundamental Space-Filling Mode，FSM)的傳輸常數βFSM，這樣，光子晶體光纖包層區的等效折射率為可按下式計算neff＝βFSM/k0(3)k0＝2π/λ0(4)其中，k0和λ0分別為自由空間的波數和波長。為了得到βFSM，可將光子晶體光纖包層近似為無限大周期性結構，包層中的一個單元，如圖4(b)所示，在空氣孔直徑d不是很大的時候，可將其正六邊形邊界近似為半徑為reff的圓，如圖4(c)所示。在這樣一個周期性單元中，采用柱坐標求解包層的標量波動方程，在基模傳輸的條件下，結合元胞周期性邊界條件和元胞內石英-空氣界面的連續性邊界條件可得UI0(W)WI1(W)=J1(U·reff/a)N0(U)-J0(U)N1(U·reff/a)J1(U)N1(U·reff/a)-J1(U·reff/a)N1(U)---(5)]]>其中a＝d/2，其余各個符號的含義和傳統光纖的場解相同，這里不再贅述。該特征方程的最大根就是βFSM，從而利用(3)式可以得到光子晶體光纖包層等效折射率ncl。有了包層區的等效折射率ncl，就可以利用階躍光纖的理論來研究光子晶體光纖的導模特性。
根據前面介紹過的分析光子晶體光纖的包層等效折射率理論，本發明提出的橫截面結構如圖9所示ATC-PCF可以看成具有兩個平行纖芯的光子晶體光纖，其中一個纖芯1由A區構成，另一個纖芯2由C區構成。通過調整其結構參數，使兩個纖芯各自獨立地分別支持單模傳輸，那么根據超模(Supermodes)理論，該結構光纖支持一個偶超模和一個奇超模，它們的傳播常數和電場分布由下式本征值方程決定{▿t2+k02n2(x,y)-β±2}ψ±(x,y)=0---(6)]]>其中，β±和Ψ±分別是偶、奇超模的傳播常數和電場分布，t為二維Laplace算符，n(x，y)為光纖橫截面的折射率分布，這里我們看到，光波場的傳播常數(根據定義，色散和色散斜率由該參數決定)和電場分布(根據定義，有效纖芯面積由該參數決定)完全由光纖橫截面的折射率分布n(x，y)決定。通過恰當的參數設置，可使兩個超模在某一波長處具有相同的傳播常數，該波長稱為相位匹配波長(Phase-Matching Wavelength，PMW)，在遠離PMW處這兩個超模的有效折射率曲線非常接近兩個纖芯各自所傳播模式的有效折射率曲線，所以當光波的波長小于PMW時，所有光的偶超模被緊緊地限制在A區纖芯1中，導致有效的交疊面積較小，當光波的波長增大到超過PMW時，光波的能量逐漸擴散到C區纖芯2中，導致有效的交疊面積增大。同理，由于傳播常數和電場的模式分布由同一個本征方程(6)決定，當電場的分布發生變化時，其傳播常數也必然發生變化(因為只有兩個超模，不存在簡并的情況)。圖5～圖7是我們根據以上分析，采用一種憑經驗估計的ATC-PCF的參數計算得到的初步結果。可見，有效折射率、色散、電場分布和有效面積的變化都和上述的分析吻合。
對于傳統光纖制造而言，雙芯光纖對工藝條件的要求較高，制造質量較高的雙芯光纖非常困難，過程相當繁瑣，一般由兩根普通的單模光纖預制棒經加工、清洗后一起放入套管中然后置于玻璃車床上，經負壓、高溫火焰燒成。主要存在的問題是預先設計的光纖參數不易保證，預制棒中容易產生氣泡，套管與組件結合不好，接頭部分容易產生應力，因而時常出現炸裂現象，使預制棒報廢，成品率低。
對于光子晶體光纖來講，雙芯光子晶體光纖的制作比普通雙芯光纖的制作容易得多。光子晶體光纖的拉制工藝經過多年的發展，目前已經發展的比較成熟，常見的制造工藝有三種毛細管集束(管棒堆積拉絲)法、溶膠凝膠法和擠壓法。其中得到廣泛應用的是毛細管集束法，制作過程中將石英毛細管按照預期設計的周期性結構進行堆積，在光纖芯子的位置以石英棒代替石英毛細管形成纖芯，然后外加套管制成預制棒；最后將預制棒在光纖拉絲塔上拉制成光纖。毛細管集束法的突出優點是能夠制造具有十分復雜的橫截面幾何形狀，因為可以通過對石英棒和毛細管的個數、位置、間距和大小的調節實現各種光子晶體光纖的設計。早在2001年G.Kakarantzas等就已經成功拉制出了其他類型雙芯光子晶體光纖。可見拉制本發明提出的ATC-PCF并不存在技術本質上難以克服的困難。
實施例1參考固體導光的光子晶體光纖結構，其是由包層內的石英以及空氣孔構成，可以視為空氣孔包圍著中心的石英。鑒于此，本發明將這樣的結構稱為光導單元，中央的固體部分稱為中心光波導區域(纖芯)，外圍的空氣孔及其附近的區域稱為外場區域。如圖9所示，中間為中心光波導區域，外部分布有氣孔的區域為外場區域。
參見圖9。本實施例包括有第一光導單元和第二光導單元，第二光導單元分布于第一光導單元的外場區域中，并且為第一光導單元的氣孔包圍。第一和第二光導單元結構依照光子晶體光纖方式排布，即，皆為“氣孔包圍固體”的排布方式。第一導光單元包括中心光波導區域和以正六邊形方式均勻分布于中心光波導區域周圍的多層氣孔，其部分氣孔為第二光導單元取代。B區中的兩層氣孔及其中央的固體即構成第二光導單元，其占據的位置正位于第一光導單元的一個氣孔的位置。
本實施例的第一和第二光導單元為正六邊形結構，即每一層氣孔構成一個正六邊形。其僅為一個實施例，采用其他的多邊形同樣能夠實現。
本實施例的第一光導單元的尺寸大于第二光導單元，使第二光導單元處于第一光導單元的外場區域。即，第一導光單元的氣孔直徑和外切圓直徑都大于第二導光單元。
本實施例的參數L’、d’、D’、λ和Λ可以通過粒子群算法確定。具體為L’、d’、D’、λ和Λ作為輸入參數，經過等效折射率法計算出輸出參數D、gR/Aeff、Dslope，以輸出參數作為評測指標，通過粒子群算法得到具有最優評測指標的L’、d’、D’、λ和Λ。
假設在一個N維的目標搜索空間中，有m個粒子組成一個群落，其中第i個粒子的位置可以表示為一個N維的向量xi＝(xi1，xi2，...，xiN)，i＝1，2，...，m，xi就是所求問題的一個潛在解。將xi帶入一個目標函數就可以計算出其適應值，根據適應值的大小來衡量xi的優劣。第i個粒子的“飛翔”速度也是一個N維向量，記為vi(vi1，vi2，...，viN)。記第i個粒子迄今為止搜索到的最優位置為pi＝(pi1，pi2，...，piN)，整個粒子群迄今為止搜索到的最優位置為pg＝(pg1，pg2，...，pgN)，則粒子群優化算法的計算公式為vi＝wvid+c1r1(pid-xid)+c2r2(pgd-xid)(4)xid＝xid+vid(5)其中，d＝1，2，...，N，w是非負的常數，稱為慣性因子，c1，c2是非負的常數，稱為學習因子，r1，r2∈
是隨機數，在實際的應用中，如果是有界問題，一般還有如下的約束條件vid∈[vdmin，vdmax]，xid∈[xdmin，xdmax]其中vdmin，vdmax，xdmin和xdmax為預先設定的常數，當vid或(和)xid超出預定的邊界時，vid或(和)xid就等于相應邊界值。參見圖10，粒子群算法的一般優化步驟為1)隨機初始化所有粒子的位置和速度；2)根據已知目標函數計算各微粒的適應值；3)對于每個微粒，比較當前位置適應值和歷史最好位置的適應值，如果當前位置適應值最優則更新pi；4)比較當前所有粒子最好位置的適應值和歷史上所有粒子位置的最好適應值，如果當前最好位置更優，則更新pg；5)判斷終止條件，若滿足則退出，不滿足則轉到第2步運行。
本實施例采用等效折射率法由輸入參數L’、d’、D’、λ和Λ得到輸出參數總色散D、Raman增益效率gR/Aeff、色散斜率Dslope，即色散對波長的微分，如圖6。
然后再以粒子群算法進行調整。也可以采用除等效折射率法以外的其他理論或數值計算方法得到輸出參數。
本實施例中，可根據上述算法計算出粒子最好位置的適應值，包括大空氣孔的直徑D’，小空氣孔的直徑d’，大空氣孔的空間距Λ，小空氣孔的空間距λ，纖芯1區A和纖芯2區C的中心距離L’。應當注意的是，此處的L’、d’和D’是有具體的物理意義，與粒子群算法公式中的代號是完全不同的。
權利要求
1.新型光纖參數確定方法，其特征在于，采用群智能演化算法確定各參數。
2.如權利要求1所述的新型光纖參數確定方法，其特征在于，采用粒子群算法確定各參數。
3.如權利要求2所述的新型光纖參數確定方法，其特征在于，所述粒子群算法為vi＝wvid+c1r1(pid-xid)+c2r2(pgd-xid)xid＝xid+vid。
4.如權利要求2所述的新型光纖參數確定方法，其特征在于，具體步驟為1)隨機初始化所有粒子的位置和速度；2)根據已知目標函數計算各微粒的適應值；3)對于每個微粒，比較當前位置適應值和歷史最好位置的適應值，如果當前位置適應值最優則更新pi；4)比較當前所有粒子最好位置的適應值和歷史上所有粒子位置的最好適應值，如果當前最好位置更優，則更新pg；5)判斷終止條件，若滿足則退出，不滿足則轉到第2步運行。
全文摘要
新型光纖參數確定方法，主要涉及光纖通信技術，本發明采用群智能演化算法確定各參數。本發明的有益效果是，當采用本發明的方法為Raman放大器增益介質光纖確定參數時，有效纖芯面積A
文檔編號G02B6/00GK101082686SQ200710049198
公開日2007年12月5日 申請日期2007年5月29日 優先權日2007年5月29日
發明者姜海明 申請人:電子科技大學